r矢量球坐标系旋度_矢量与场论 | 场论
场的概念 | 方向导数与梯度 | 通量与散度 | 环量与旋度 | 典型矢量场 | 哈密顿算子
- 场的概念
1.场:如果在全部空间或部分空间里的每一点,都对应着某个物理量的一个确定的值,即在这个空间里确定了该物理量的一个场。(数量场/矢量场 、稳定场/不稳定场)
2.数量场的等值面:数量场u=u(M)(即u=u(x,y,z)),由场中使函数u取相同数值的点所组成的曲面(假设这个函数单值连续且具有连续一阶偏导数,由隐函数存在定理,各连续偏导数不全为零时,这种等值面一定存在)同理可定义等值线
3.矢量场的矢量线:每一点都与对应于该点的矢量相切的曲线(在流体力学中,此为流线定义) 矢量线需满足的微分方程
4.矢量场矢量面:对于场中任意一条曲线C(非矢量线),在其上每一点处,有且仅有一条矢量线经过,这些矢量线构成矢量面,特别地,当曲线C为封闭曲线时,通过C的矢量面构成管型曲面(矢量管)
5.平行平面场:常见的、具有一定几何特点的场
平行平面矢量场:场内所有矢量均平行于某一平面q;在垂直于平面q的任一直线的所有点上,矢量的大小和方向都相同
平行平面数量场:垂直于场中某一直线l的所有平行平面上,数量u的分布情况都是相同的, 或者说,在场中与直线l平行的任意一条直线的所有点上,数量u都相同
- 方向导数与梯度(数量场)
1.方向导数:设
(方向导数即为在某一个点
2.在直角坐标系中,若函数u=u(x,y,z)在点M0(x0,y0,z0)处可微,则函数u在点M0处沿l方向的偏导数必存在且其数值由如下公式给出
3.若在有向曲线C上取定一点
4.梯度:若在数量场u(M)中的一点处,存在这样一个矢量G,其方向为函数u(M)在M点处变化率最大的方向,其模也正好是这个最大变化率的数值,则称G为函数u(M)在点M处的梯度,记作
G (梯度的定义与坐标系无关,仅有分布决定)
5.梯度性质:函数u沿l方向的方向导数等于梯度在该方向上的投影;数量场u(M)中每一点M处的梯度垂直于过该点的等值面,且指向函数u(M)增大的一方,即等值面上任意一点处的单位法矢量n可定义为
- 通量与散度(矢量场)
- 简单曲线:没有重点的连续曲线;简单曲面:没有重点的连续曲面。
2. 有向曲面:取定外侧为正侧的曲面
3. 通量:设有矢量场A(M),沿其中有向曲面S某一侧的曲面积分
A向积分所沿一侧穿过曲面S的通量)
若封闭曲面s通量大于零,则s内存在源,反之则说明s内有汇。
4. 散度:设有矢量场A(M),于场中一点M的某个邻域内作一包含M点的任意闭曲面
A在点M处的散度,记作 div A,即
散度div A为纯量,表示场中一点处通量对体积的变化率,即该点处对一个单位体积来说所穿出之通量,即该处源的强度;div A=0时,矢量场A为无源场
在直角坐标系中,
5. 散度运算基本法则
6. 通量与散度关系:
7. 平面矢量场法向矢量:规定其沿逆时针旋转 90度与切向矢量重合
8. 平面矢量场的通量:平面矢量场
9.平面矢量场的散度:设有平面矢量场
- 环量与旋度(矢量场)
1. 环量:沿矢量场A中某一封闭的有向曲线l的曲线积分
2. 环量面密度:设M为矢量场A中一点,在点M处取定一个方向n,再过点M作任一微小曲面
在直角坐标系下
3. 旋度:若在矢量场A中的一点M处存在这样一个矢量
在直角坐标系中
4. 旋度运算法则:
- 三种重要的矢量场(有势场、管形场、调和场)
- 有势场:设有矢量场A(M),若存在单值函数u(M),满足
,则称这个矢量场为有势场,令v=-u,则v为这个场的势函数。
1)有势场是一个梯度场;有势场的势函数有无穷个,它们之间只差一个常数
2)在线单连域内矢量场A为有势场的充要条件时A为无旋场
3)“场有势”“场无旋(rot A=0)”“场保守(场内曲线积分与路径无关)”彼此等价
2.管形场:设有矢量场A(M),若其散度div A=0,则称这个矢量场为管形场(即为无源场)。
1) 在面单连域内矢量场A为管形场的充要条件:A为另一个矢量场B的旋度场,即
2) 设管形场A所在的空间区域为一面单连域,在场中任取一个矢量管。假定
3. 调和场:如果在矢量场A中恒有
1)势函数u为调和函数,满足拉普拉斯方程
为方便表述,我们引入微分算子
2)平面调和场:定义u为平面调和场A的力函数,则u与v构成共轭调和函数
- 哈密顿算子
1.引入哈密顿算子
引入数性微分算子
2. 运算规则
即
3. 奥斯特罗格拉茨基公式
4.格林公式
(格林公式推广至三维即为斯托克斯公式)
5. 斯托克斯公式
4. 一些常见的公式(c为常数,
5. 若
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