经典力学(动力学)——动量守恒定律与能量守恒定律
文章目录
- 质点和质点系的动量定理
- 冲量 质点的动量定理
- 冲量
- 质点的动量定理
- 质点系的动量定理
- 动量守恒定律 动能定律
- 动量守恒定律
- 动能定理
- 质点的动能定理
质点和质点系的动量定理
力的累积效应{F⃗(t)对t的累积→I⃗,Δp⃗F⃗对r⃗累积→W,ΔE⟹\begin{cases} \vec{F}(t)对t的累积 \to \vec{I},\Delta\vec{p} \\ \vec{F}对\vec{r}累积 \to W,\Delta E\end{cases} \Longrightarrow{F(t)对t的累积→I,ΔpF对r累积→W,ΔE⟹{动量、冲量、动量定理、动量守恒定律动能、功、动能定理、机械能守恒定律\begin{cases} 动量、冲量、动量定理、动量守恒定律 \\ 动能、功、动能定理、机械能守恒定律 \end{cases}{动量、冲量、动量定理、动量守恒定律动能、功、动能定理、机械能守恒定律
冲量 质点的动量定理
冲量
动量(状态量):p⃗=mv⃗\vec{p}=m\vec{v}p=mvF⃗=dp⃗dt=d(mv⃗)dt⇒F⃗dt=dp⃗=d(mv⃗)⇒∫t1t2F⃗dt=p⃗2−p⃗1=mv⃗2−mv⃗1\vec{F}=\frac{d\vec{p}}{dt}=\frac{d(m\vec{v})}{dt} \Rightarrow \vec{F}dt=d\vec{p}=d(m\vec{v})\Rightarrow \int_{t_1}^{t_2}\vec{F}dt=\vec{p}_2-\vec{p}_1=m\vec{v}_2-m\vec{v}_1F=dtdp=dtd(mv)⇒Fdt=dp=d(mv)⇒∫t1t2Fdt=p2−p1=mv2−mv1
冲量定义(过程量):I⃗=∫t1t2F⃗dt\vec{I}=\int_{t_1}^{t_2}\vec{F}dtI=∫t1t2Fdt
质点的动量定理
微分形式:F⃗dt=dp⃗=d(mv⃗)\vec{F}dt=d\vec{p}=d(m\vec{v})Fdt=dp=d(mv)
积分形式:I⃗=∫t1t2F⃗dt=p⃗2−p⃗1=mv⃗2−mv⃗1\vec{I}=\int_{t_1}^{t_2}\vec{F}dt=\vec{p}_2-\vec{p}_1=m\vec{v}_2-m\vec{v}_1I=∫t1t2Fdt=p2−p1=mv2−mv1
动量定理\red{动量定理}动量定理:在给定时间间隔内,外力作用在质点上的冲量,等于质点在此时间内动量的增量。
以上两种形式也可用分量表示,某方向收到冲量,该方向的动量就增加。
质点系的动量定理
对两质点分别用质点动量定理:
{∫t1t2(F⃗1+F⃗12)dt=m1v⃗1−m1v⃗10∫t1t2(F⃗2+F⃗21)dt=m2v⃗2−m2v⃗20\begin{cases}\int_{t_1}^{t_2}(\vec{F}_1+\vec{F}_{12})dt=m_1\vec{v}_1-m_1\vec{v}_{10}\\ \int_{t_1}^{t_2}(\vec{F}_2+\vec{F}_{21})dt=m_2\vec{v}_2-m_2\vec{v}_{20} \end{cases}{∫t1t2(F1+F12)dt=m1v1−m1v10∫t1t2(F2+F21)dt=m2v2−m2v20
因为内力和F⃗12+F⃗21=0\vec{F}_{12}+\vec{F}_{21}=0F12+F21=0,所以两式相加后:
∫t1t2(F⃗1+F⃗2)dt=(m1v⃗1+m2v⃗2)−(m1v⃗10+m2v⃗20)\int_{t_1}^{t_2}(\vec{F}_1+\vec{F}_2)dt=(m_1\vec{v}_1+m_2\vec{v}_2)-(m_1\vec{v}_{10}+m_2\vec{v}_{20})∫t1t2(F1+F2)dt=(m1v1+m2v2)−(m1v10+m2v20)
即:
I⃗=∫t1t2F⃗exdt=∑i=1nmiv⃗i−∑i=1nmiv⃗i0=p⃗−p⃗0\vec{I}=\int_{t_1}^{t_2}\vec{F}^{ex}dt=\sum_{i=1}^{n}m_i\vec{v}_i-\sum_{i=1}^{n}m_i\vec{v}_{i0}=\vec{p}-\vec{p}_0I=∫t1t2Fexdt=i=1∑nmivi−i=1∑nmivi0=p−p0
质点系动量定理:\red{质点系动量定理:}质点系动量定理:作用于系统的合外力的冲量等于系统动量的增量。
注意:要区分内力和外力,内力仅能改变系统内某个物体的动量,但不能改变系统的总动量。
(1)FFF为恒力,I⃗=F⃗Δt\vec{I}=\vec{F}\Delta tI=FΔt
(2)FFF为变力,I⃗=∫t1t2F⃗dt=F⃗‾(t2−t1)\vec{I}=\int_{t_1}^{t_2}\vec{F}dt= \overline {\vec{F}}(t_2-t_1)I=∫t1t2Fdt=F(t2−t1)(平均冲力\red{平均冲力}平均冲力)
动量定理经常应用于碰撞问题
在Δp⃗一定时,Δt越小,F⃗‾越大\Delta \vec{p}一定时,\Delta t越小, \overline {\vec{F}}越大Δp一定时,Δt越小,F越大
动量守恒定律 动能定律
动量守恒定律
质点系动量定理:
I⃗=∫t1t2∑iF⃗iex=∑ip⃗i−∑ip⃗i0\vec{I}=\int_{t_1}^{t_2}\sum_{i}^{}\vec{F}_i^{ex}=\sum_{i}^{}\vec{p}_i-\sum_{i}^{}\vec{p}_{i0}I=∫t1t2i∑Fiex=i∑pi−i∑pi0若质点系所受合外力为0:
F⃗ex=∑iF⃗iex=0\vec{F}^{ex}=\sum_{i}^{}\vec{F}_i^{ex}=0Fex=i∑Fiex=0则系统的总动量\blue{总动量}总动量不变————动量守恒定律\red{动量守恒定律}动量守恒定律
动能定理
力的空间累积效应:
做功:\red{做功:}做功:物体在力F⃗\vec{F}F作用下移动Δr⃗⇒\Delta \vec{r} \RightarrowΔr⇒做功W
做功分为恒力下做功和变力下做功:
恒力作用下的功:
W=Fcosθ⋅∣Δt⃗∣=F⃗⋅Δr⃗W=Fcos\theta \cdot |\Delta \vec{t}|=\vec{F}\cdot \Delta \vec{r}W=Fcosθ⋅∣Δt∣=F⋅Δr
变力作用下的功:
dW=F⃗⋅dr⃗=Fcosθ⋅∣dr⃗∣=Fcosθ⋅dsdW=\vec{F}\cdot\ d\vec{r}=Fcos\theta \cdot|d\vec{r}|=Fcos\theta \cdot dsdW=F⋅ dr=Fcosθ⋅∣dr∣=Fcosθ⋅ds⇒W=∫ABF⃗⋅dr⃗=∫ABFcosθ⋅ds\Rightarrow W=\int_{A}^{B}\vec{F}\cdot\ d\vec{r}=\int_{A}^{B}Fcos\theta \cdot ds⇒W=∫ABF⋅ dr=∫ABFcosθ⋅ds
其中θ\thetaθ为力与相对应位移的夹角。
(1)关于功的正负:{0o<θ<90o,dW>090o<θ<180o,dW<0θ=90o,F⃗⊥r⃗,dW=0\begin{cases} 0^o<\theta <90^o ,dW>0 \\ 90^o<\theta <180^o ,dW<0 \\ \theta =90^o ,\vec{F} \perp \vec{r},dW=0 \end{cases}⎩⎪⎨⎪⎧0o<θ<90o,dW>090o<θ<180o,dW<0θ=90o,F⊥r,dW=0
(2)做功的直观图示:
W=∫s1s2FcosθdsW=\int_{s_1}^{s_2}Fcos\theta dsW=∫s1s2Fcosθds
(3)功是一个过程量,与路径有关。
(4)合力的功,等于各分力的功的代数和。
功的单位(焦耳) | 1J=1N⋅m1J=1N \cdot m1J=1N⋅m |
---|---|
平均功率 | P‾=ΔWΔt\overline{P}=\frac{\Delta W}{\Delta t}P=ΔtΔW |
瞬时功率 | P=limΔt→0ΔWΔt=dWdt=F⃗⋅v⃗=FvcosθP=\lim_{\Delta t\to 0}\frac{\Delta W}{\Delta t}=\frac{dW}{dt}=\vec{F}\cdot \vec{v}=Fvcos\thetaP=Δt→0limΔtΔW=dtdW=F⋅v=Fvcosθ |
功率单位(瓦特) | 1W=1J.s−1,1kW=103W1W = 1 J.s^{-1} ,1kW=10^3W1W=1J.s−1,1kW=103W |
质点的动能定理
W=∫F⃗⋅dr⃗=∫Ft⋅∣dr⃗∣=∫Ftds=∫mdvdtds=∫v1v2mvdv=12mv22−12mv12=Ek2−Ek1W=\int \vec{F} \cdot d\vec{r}=\int F_t\cdot |d\vec{r}|=\int F_tds=\int m\frac{dv}{dt}ds=\int_{v_1}^{v_2}mvdv=\frac{1}{2}mv_2^2-\frac{1}{2}mv_1^2=E_{k2}-E_{k1}W=∫F⋅dr=∫Ft⋅∣dr∣=∫Ftds=∫mdtdvds=∫v1v2mvdv=21mv22−21mv12=Ek2−Ek1
合外力对质点所做的功,等于质点动能的增量——质点动能定理\red{质点动能定理}质点动能定理
Tips:\red{Tips:}Tips:功是过程量\blue{过程量}过程量,动能是状态量\blue{状态量}状态量
功和动能依赖于惯性系的选取,但对不同惯性系动能定理形式相同。
经典力学(动力学)——动量守恒定律与能量守恒定律相关推荐
- 大学物理·第3章动量守恒定律和能量守恒定律
质点的动量定理 例题 这道题主要是矢量法 这道题是变质量问题,所以F=ma不再适用,使用F=dp/dt 并且这道题计算有点难,如果可以,自己做一遍 如果看到问题没有思路的话,可以先把题目中的条件进行 ...
- 大学物理 复习指导、公式推导精简过程、结论归纳 第三章 动量守恒定律与能量守恒定律
使用说明 撰写本指导的目的是帮助相关专业的本科生在尽可能短的时间内完成对全书的复习.在阅读复习指导时,最好将课本同时打开,对照进行相关的推导和练习.本指导是依据马文蔚.周雨青编写的<物理学教程& ...
- 电路基本原理那些事儿之 能量守恒定律
原文链接:https://mp.weixin.qq.com/s/PQYCCd735w0L_apoO1MjiA 俗话说,每逢佳节胖三斤.尤其是这个春节,你上过体重秤了吗? 各大健身房都已经开始做直播健身 ...
- 能量守恒matlab,仿真动画软件设计作品--理想情况下能量守恒定律
%作者:020422 pole=1.8; xmax=2; ymax=2; basew=2.3; baseh=2.3; instant=0.2; figure('name','理想情况下能量守恒定律1' ...
- 能量守恒定律/磁力永动机
能量守恒定律/磁力永动机 说起永磁永动机,绝大多数人是说违背能量守恒定律,甚至连一些的科学.物理学家.专家.教授等一些的知名人士,都是一致的看法.本人认为是不正确的,是毫无根据的,研究科学是要哲学原理 ...
- 开普勒三大定律和万有引力定律随笔
开普勒三大定律和万有引力定律随笔 张昊楠 三峡大学物理学系 作者保留本文一切版权,侵权必究 本文未完全写完,这只是初稿,先发着,暑假会对本文进行完善 开普勒行星运动定律的发现 开普勒的发现: 1600 ...
- 戴维南定律和诺顿定律
文章目录 1 戴维南定律 2 诺顿定律 戴维南定律和诺顿定律实际上就是等效电路的求法还是很简单的,看下示例就明白了. 1 戴维南定律 2 诺顿定律
- 生活中的定律——墨菲定律
凡是可能出错的地方,就一定会出错. Anything that can go wrong will go wrong. --爱德华·墨菲,来自美国空军的一位工程师上尉. 墨菲定律 或许你之前从未耳闻墨 ...
- 蝴蝶效应 青蛙现象 鳄鱼法则 马太效应 木桶理论 二八定律(巴莱多定律) 破窗理论 羊群效应
1.蝴蝶效应:上个世纪70年代,美国一个名叫洛伦兹的气象学家在解释空气系统理论时说,亚马逊雨林一只蝴蝶翅膀偶尔振动,也许两周后就会引起美国得克萨斯州的一场龙卷风. 蝴蝶效应是说,初始条件十分微小的变化 ...
最新文章
- 【Linux 内核】进程管理 ( 系统调用简介 | 进程相关系统调用源码 )
- 【视频】vue组件之props属性
- java微妙_10个微妙的Java编码最佳实践
- SQL利用Case When Then多条件判断
- Cloudstack部署
- 当集合a为空集时a的取值范围_高中数学必修一第一章集合分节练习和章末测试题含答案[1] 2...
- QT调用dll且进入DLL src code调试
- Delphi中的基础数据类型
- 机器学习速成课程 | 练习 | Google Development——编程练习:特征集
- java 身份证地址提取籍贯_从身份证号码中提取信息,这些方法请收好
- Atitit 通用服务端代理接口 转接口 attilax总结
- oracle库导出命令,Oracle数据库导出、导入命令
- 从0开发《工程测绘大师》小程序之6°带中央子午线计算篇(八)
- 大一java计算圆面积_Java练习题——计算圆的面积
- 5 行 Python 代码就能让你的电脑永不息屏!
- 解决MATLAB的simulink仿真Scop窗口曲线显示不全只显示部分曲线的问题
- 阿里巴巴计算机招聘学历要求,阿里巴巴招程序员,到底看不看学历?
- 性能测试和优化实录(mybatisplus异步写库@Async引起的对象无法释放问题)
- C#事务处理(三)之Transactions事务
- “胜兵先胜而后求战,败兵先战而后求胜”—系统分析师考试经验谈