在单位波长与单位频率意义下的能量密度的转换
在单位波长与单位频率意义下的能量密度的转换
- 一种基于密度函数定义的思路
一种基于密度函数定义的思路
在黑体辐射的普朗克公式中,描述了在单位频率意义下的辐射能量密度,即:
ρν(ν,T)=8πhν3c31exp(hνkBT)−1\rho_\nu(\nu,T)=\frac{8\pi h\nu^3}{c^3} \frac{1}{\mathtt{exp}(\frac{h\nu}{k_BT})-1} ρν(ν,T)=c38πhν3exp(kBThν)−11
某些情况下,需要将其转化为单位波长意义下的能量密度,一种错误的变换方法是:
ρλ(λ,T)=ρν(cλ,T)\rho_\lambda(\lambda,T)=\rho_\nu(\frac{c}{\lambda},T) ρλ(λ,T)=ρν(λc,T)
注意,由于密度函数涉及到能量对空间的微分,因而在不同空间下,密度函数并不相同。此处的问题相当于求解在以下空间变换下对应的能量密度函数:
λ=cν\lambda=\frac{c}{\nu} λ=νc
此处结合密度函数的定义进行恒等变换。
定义能量的分布函数在两种空间下分别为:
Fν(ν,T)=∫0νρν(ν,T)dνFλ(λ,T)=∫0λρλ(λ,T)dλF_\nu(\nu,T)=\int_0^\nu \rho_\nu(\nu,T)\mathtt{d}\nu\\ F_\lambda(\lambda,T)=\int_0^\lambda\rho_\lambda(\lambda,T)\mathtt{d}\lambda Fν(ν,T)=∫0νρν(ν,T)dνFλ(λ,T)=∫0λρλ(λ,T)dλ
在两种空间下分别选取一小段波段,使得两种空间下的波段端点满足以下映射:
ν→λ+dλν+dν→λ\nu\rightarrow\lambda+\mathtt{d}\lambda\\ \nu+\mathtt{d}\nu\rightarrow\lambda ν→λ+dλν+dν→λ
注意,两个空间的正方向是恰好相反的。以上映射的出发点是保证微元的选取为正值。
由于实际上这是两种空间下描述的同一段波段,其能量是一致的,因而有:
Fλ(λ+dλ,T)−Fλ(λ,T)=Fν(ν,T)−Fν(ν+dν,T){F_\lambda(\lambda+d\lambda,T)-F_\lambda(\lambda,T)}={F_\nu(\nu,T)-F_\nu(\nu+d\nu,T)}\\ Fλ(λ+dλ,T)−Fλ(λ,T)=Fν(ν,T)−Fν(ν+dν,T)
对于两个微元,有
dλ=d(cν)=−cν2dν\mathtt{d}\lambda=\mathtt{d}(\frac{c}{\nu})=-\frac{c}{\nu^2}\mathtt{d}\nu dλ=d(νc)=−ν2cdν
由于:
−cν2<0-\frac{c}{\nu^2}<0 −ν2c<0
因而当:
dλ→0\mathtt{d}\lambda\rightarrow0 dλ→0
时,显然有:
dν→0{d}\nu\rightarrow0 dν→0
显然,密度函数满足:
ρλ=limdλ→0Fλ(λ+dλ,T)−Fλ(λ,T)dλ=limdν→0Fν(ν,T)−Fν(ν+dν,T)dνdνdλ=−ρνdνdλ\begin{aligned} \rho_\lambda&=\lim_{d\lambda\rightarrow0}\frac{F_\lambda(\lambda+d\lambda,T)-F_\lambda(\lambda,T)}{d\lambda}\\&=\lim_{d\nu\rightarrow0}\frac{F_\nu(\nu,T)-F_\nu(\nu+d\nu,T)}{d\nu}\frac{d\nu}{d\lambda}\\&=-\rho_\nu\frac{d\nu}{d\lambda} \end{aligned} ρλ=dλ→0limdλFλ(λ+dλ,T)−Fλ(λ,T)=dν→0limdνFν(ν,T)−Fν(ν+dν,T)dλdν=−ρνdλdν
因而可以得到单位波长意义下的能量密度为:
ρλ(λ,T)=−ρν(cλ,T)ddλ(cλ)\rho_\lambda(\lambda,T)=-\rho_\nu(\frac{c}{\lambda},T)\frac{\mathtt{d}}{\mathtt{d}\lambda}(\frac{c}{\lambda}) ρλ(λ,T)=−ρν(λc,T)dλd(λc)
再代入普朗克公式即可。
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