PN结相关知识点(PN结原理)
分四个部分阐述:
一、半导体、本征半导体
二、P型半导体、N型半导体
三、PN结的形成
四、PN结的单项导电性
一、半导体、本征半导体
1、半导体:导电性介于导体和绝缘体之间的物质,如硅(Si),锗(Ge)。
硅和锗都是四价元素,原子的最外层轨道上有四个价电子。
2、本征半导体:纯净的半导体晶体。原子与原子之间通过共价键紧密结合在一起。
3、自由电子和空穴:室温下,由于热运动,少数价电子挣脱共价键的束缚成为自由电子,同时在共价键上留下一个空位,这个空位成为“空穴”。失去价电子的原子成为正离子,就好像空穴带正电一样。所以我们通常认为,空穴是带正电荷的载流子。
本征半导体中有两种载流子:带正电荷的空穴和带负电荷的自由电子。
热运动(热激发)产生的自由电子和空穴是成对出现的,所以自由电子和空穴也可能成对组合而消失,成为“复合”。在一定温度下,自由电子和空穴维持一定浓度。
二、N型半导体、P型半导体
1、N型半导体
在硅晶体中掺入五价元素磷,磷原子的五个价电子有四个与硅原子的价电子结合形成共价键,多出的一个电子不受共价键的束缚,很容易受温度的影响成为自由电子。磷原子失去一个电子成为正离子(在晶体中不能移动),每个磷原子提供一个自由电子,自由电子数量大大增加,远远超过空穴数。这种导体主要通过自由电子导电,成为N型半导体。
N型半导体特点:
自由电子为多数载流子(简称多子)
空穴为少数载流子(简称少子)
2、P型半导体
在硅晶体中掺入三价元素硼,硼原子的三个价电子与硅的四个价电子结合形成共价键,由于缺少一个价电子而产生一个空位。这个空位很容易被邻近共价键中的价电子填补。硼原子得到一个电子形成负离子(在晶体中不能移动),失去价电子的共价键形成一个空穴,一个硼原子产生一个空穴,空穴数目大大增大,远远超过自由电子数。这种半导体主要依靠空穴导电,成为P型半导体。
N型半导体特点:
空穴为多数载流子(简称多子)
自由电子为少数载流子(简称少子)
三、PN结的形成
预备知识:
半导体中,载流子受外部电场力而产生的定向运动,叫做漂移运动;如果浓度分布不均,因为浓度差,载流子将会从浓度高的地方向浓度低的地方运动,这种定向运动叫做扩散运动。
将一块半导体的一侧掺杂成P型半导体,另一侧掺杂成N型半导体,在两种半导体的交界面处将形成一个特殊的薄层——PN结
1、多子扩散运动形成空间电荷区
由于浓度差,自由电子和空穴都要从浓度高的地方向浓度低的地方做扩散运动。扩散的结果,交界面p区一侧因失去空穴而留下不能移动的负离子,N区一侧应为失去自由电子而留下不能移动的正离子。这样在交界面处出现由数量相等的正负离子组成的空间电荷区,并产生由N区指向P区的内电场
EIN
P.S. 在空间电荷区,多数载流子已经扩散到对方并被复合掉了,或者说消耗殆尽了,因此空间电荷区又称为“耗尽层”。
2、内电场EIN阻止多子扩散,促使少子漂移
扩散与漂移动态平衡形成一定宽度的PN结。
P.S.为什么内电场EIN阻止多子扩散,促使少子漂移?
以N区为例,N区中的自由电子的浓度较空间电荷区的浓度更高,所以自由电子会向空间电荷定向运动——扩散运动。又因为N区的多子是自由电子,内电场由N区指向P去,所以对自由电子的电场力由P区指向N区(正电荷(空穴)受电场力的方向与电场的方向相同,负电荷(自由电子)受电场力的方向与电场方向相反)。所以N区多子(自由电子)所受的力始终与扩散方向相反,所以内电场会阻止自由电子的扩散运动。
N区中的少子是空穴,空穴带正电荷,所以所受电场力的方向为N区指向P区,所以会促使N区的少子的漂移运动。
小结:PN结中同时存在多子的 扩散运动和少子的漂移运动,达到动态平衡时,扩散运动产生的扩散电流和漂移运动产生的漂移电流互相抵消,PN结中的电流为0.
PN结的单向导电性
1、外加正向电压(也叫正向偏置)
外电场与内电场方向相反,内电场削弱,扩散运动大大超过漂移运动,N区电子不断扩散到p区,P区空穴不断扩散到N区,形成较大的正向电流,这是称PN结处于“导通”状态。
2、外加反向电压(也叫反向偏置)
外加电场与内电场相同,增强了内电场,多子扩散难以进行,少子在电场作用下形成反向电流IR很小,这时称PN结处于“截止”状态。
Uon 约为 0.5V(硅)
Uon约为 0.1V(锗)
1)、外加正向电压较小时,不足以克服内电场对多子扩散的阻力,PN结仍然处于截止状态。
2)、正向电压大于“开启电压Uon”后,i随着u增大迅速上升。
3)、外加反向电压是,PN结处于截止状态,反向电流IR很小。
4)、反向电压大于“击穿电压URB”时,反向电流IR急剧增加。
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