高等数学张宇18讲 第十八讲 第二型曲线曲面积分
目录
- 例题十八
- 例18.4 已知平面区域D={(x,y)∣0⩽x⩽π,0⩽y⩽π}D=\{(x,y)|0\leqslant x\leqslant\pi,0\leqslant y\leqslant\pi\}D={(x,y)∣0⩽x⩽π,0⩽y⩽π},LLL为DDD的正向边界。试证:(2)∮Lxesinydy−ye−sinxdx⩾52π2.(2)\displaystyle\oint_Lxe^{\sin y}\mathrm{d}y-ye^{-\sin x}\mathrm{d}x\geqslant\cfrac{5}{2}\pi^2.(2)∮Lxesinydy−ye−sinxdx⩾25π2.
- 例18.9 设I=∬Σxdydz+ydxdz+zdxdy(x2+y2+z2)32I=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}\cfrac{x\mathrm{d}y\mathrm{d}z+y\mathrm{d}x\mathrm{d}z+z\mathrm{d}x\mathrm{d}y}{(x^2+y^2+z^2)^{\frac{3}{2}}}I=Σ∬(x2+y2+z2)23xdydz+ydxdz+zdxdy,试依次对以下四个曲面计算III的值。
- (1)Σ\SigmaΣ是上半球面z=R2−x2−y2z=\sqrt{R^2-x^2-y^2}z=R2−x2−y2的上侧;
- (2)Σ\SigmaΣ是x2a2+y2b2+z2c2=1\cfrac{x^2}{a^2}+\cfrac{y^2}{b^2}+\cfrac{z^2}{c^2}=1a2x2+b2y2+c2z2=1的外侧(a,b,c>0)(a,b,c>0)(a,b,c>0);
- (3)Σ\SigmaΣ是z=2−x2−y2z=2-x^2-y^2z=2−x2−y2在z⩾0z\geqslant0z⩾0部分的上侧;
- (4)Σ\SigmaΣ是z=2−x2−y2z=2-x^2-y^2z=2−x2−y2在z⩾−2z\geqslant-2z⩾−2部分的上侧。
- 习题十八
- 18.6设P(x,y,z),Q(x,y,z),R(x,y,z)P(x,y,z),Q(x,y,z),R(x,y,z)P(x,y,z),Q(x,y,z),R(x,y,z)都是连续函数,Σ\SigmaΣ是一光滑曲面,面积为SSS,MMM是P2+Q2+R2\sqrt{P^2+Q^2+R^2}P2+Q2+R2在Σ\SigmaΣ上的最大值,证明∣∬ΣPdydz+Qdxdz+Rdxdy∣⩽MS\left|\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}P\mathrm{d}y\mathrm{d}z+Q\mathrm{d}x\mathrm{d}z+R\mathrm{d}x\mathrm{d}y\right|\leqslant MS∣∣∣∣∣∣Σ∬Pdydz+Qdxdz+Rdxdy∣∣∣∣∣∣⩽MS。
- 18.7设空间曲线L:{x=x2+2y2,z=6−2x2−y2,L:\begin{cases}x=x^2+2y^2,\\z=6-2x^2-y^2,\end{cases}L:{x=x2+2y2,z=6−2x2−y2,从zzz轴正向向负向看去为逆时针方向。求I=∮L(z2−y)dx+(x2−z)dy+(x−y2)dz.I=\displaystyle\oint_L(z^2-y)\mathrm{d}x+(x^2-z)\mathrm{d}y+(x-y^2)\mathrm{d}z.I=∮L(z2−y)dx+(x2−z)dy+(x−y2)dz.
- 写在最后
例题十八
例18.4 已知平面区域D={(x,y)∣0⩽x⩽π,0⩽y⩽π}D=\{(x,y)|0\leqslant x\leqslant\pi,0\leqslant y\leqslant\pi\}D={(x,y)∣0⩽x⩽π,0⩽y⩽π},LLL为DDD的正向边界。试证:(2)∮Lxesinydy−ye−sinxdx⩾52π2.(2)\displaystyle\oint_Lxe^{\sin y}\mathrm{d}y-ye^{-\sin x}\mathrm{d}x\geqslant\cfrac{5}{2}\pi^2.(2)∮Lxesinydy−ye−sinxdx⩾25π2.
解 由于et+e−t=2∑n=0∞t2n(2n)!⩾2(1+t22!)=2+t2e^t+e^{-t}=2\sum\limits_{n=0}^\infty\cfrac{t^{2n}}{(2n)!}\geqslant2\left(1+\cfrac{t^2}{2!}\right)=2+t^2et+e−t=2n=0∑∞(2n)!t2n⩾2(1+2!t2)=2+t2,于是esinx+e−sinx⩾2+sin2xe^{\sin x}+e^{-\sin x}\geqslant2+\sin^2xesinx+e−sinx⩾2+sin2x,故
∮Lxesinydy−ye−sinxdx=∬D(esiny+e−sinx)dσ=∬D(esinx+e−sinx)dσ⩾∬D(2+sin2x)dσ=∬D2dσ+∬Dsin2xdσ=2π2+12π2=52π.\begin{aligned} \displaystyle\oint_Lxe^{\sin y}\mathrm{d}y-ye^{-\sin x}\mathrm{d}x&=\displaystyle\iint\limits_{D}(e^{\sin y}+e^{-\sin x})\mathrm{d}\sigma=\displaystyle\iint\limits_{D}(e^{\sin x}+e^{-\sin x})\mathrm{d}\sigma\\ &\geqslant\displaystyle\iint\limits_{D}(2+\sin^2x)\mathrm{d}\sigma=\displaystyle\iint\limits_{D}2\mathrm{d}\sigma+\displaystyle\iint\limits_{D}\sin^2x\mathrm{d}\sigma\\ &=2\pi^2+\cfrac{1}{2}\pi^2=\cfrac{5}{2}\pi. \end{aligned} ∮Lxesinydy−ye−sinxdx=D∬(esiny+e−sinx)dσ=D∬(esinx+e−sinx)dσ⩾D∬(2+sin2x)dσ=D∬2dσ+D∬sin2xdσ=2π2+21π2=25π.
(这道题主要利用了轮换对称性求解)
例18.9 设I=∬Σxdydz+ydxdz+zdxdy(x2+y2+z2)32I=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}\cfrac{x\mathrm{d}y\mathrm{d}z+y\mathrm{d}x\mathrm{d}z+z\mathrm{d}x\mathrm{d}y}{(x^2+y^2+z^2)^{\frac{3}{2}}}I=Σ∬(x2+y2+z2)23xdydz+ydxdz+zdxdy,试依次对以下四个曲面计算III的值。
(1)Σ\SigmaΣ是上半球面z=R2−x2−y2z=\sqrt{R^2-x^2-y^2}z=R2−x2−y2的上侧;
(2)Σ\SigmaΣ是x2a2+y2b2+z2c2=1\cfrac{x^2}{a^2}+\cfrac{y^2}{b^2}+\cfrac{z^2}{c^2}=1a2x2+b2y2+c2z2=1的外侧(a,b,c>0)(a,b,c>0)(a,b,c>0);
(3)Σ\SigmaΣ是z=2−x2−y2z=2-x^2-y^2z=2−x2−y2在z⩾0z\geqslant0z⩾0部分的上侧;
(4)Σ\SigmaΣ是z=2−x2−y2z=2-x^2-y^2z=2−x2−y2在z⩾−2z\geqslant-2z⩾−2部分的上侧。
解 设z=x2+y2+z2,P=xr3,Q=yr3,R=zr3,∂P∂x=r3−3xr2⋅xrr6=1r3−3x2r5z=\sqrt{x^2+y^2+z^2},P=\cfrac{x}{r^3},Q=\cfrac{y}{r^3},R=\cfrac{z}{r^3},\cfrac{\partial P}{\partial x}=\cfrac{r^3-3xr^2\cdot\cfrac{x}{r}}{r^6}=\cfrac{1}{r^3}-\cfrac{3x^2}{r^5}z=x2+y2+z2,P=r3x,Q=r3y,R=r3z,∂x∂P=r6r3−3xr2⋅rx=r31−r53x2。
同理∂Q∂y=1r3−3y2r5,∂R∂z=1r3−3z2r5\cfrac{\partial Q}{\partial y}=\cfrac{1}{r^3}-\cfrac{3y^2}{r^5},\cfrac{\partial R}{\partial z}=\cfrac{1}{r^3}-\cfrac{3z^2}{r^5}∂y∂Q=r31−r53y2,∂z∂R=r31−r53z2,所以∂P∂x+∂Q∂y+∂R∂z=0\cfrac{\partial P}{\partial x}+\cfrac{\partial Q}{\partial y}+\cfrac{\partial R}{\partial z}=0∂x∂P+∂y∂Q+∂z∂R=0。
(1)将Σ\SigmaΣ的方程代入被积函数分母中,得I=1R3∬Σxdydz+ydzdx+zdxdyI=\cfrac{1}{R^3}\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}x\mathrm{d}y\mathrm{d}z+y\mathrm{d}z\mathrm{d}x+z\mathrm{d}x\mathrm{d}yI=R31Σ∬xdydz+ydzdx+zdxdy。
补Σ0:z=0,x2+y2⩽R2\Sigma_0:z=0,x^2+y^2\leqslant R^2Σ0:z=0,x2+y2⩽R2,方向向下,又Ω\OmegaΩ是由Σ\SigmaΣ和Σ0\Sigma_0Σ0围成的半球体,则
I=1R3(∯Σ+Σ0−∬Σ0)=1R3(∭Ω3dv−0)=3R3⋅2π3R3=2π.I=\cfrac{1}{R^3}\left(\quad\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma+\Sigma_0}-\displaystyle\iint\limits_{\Sigma_0}\right)=\cfrac{1}{R^3}\left(\displaystyle\iiint\limits_{\Omega}3\mathrm{d}v-0\right)=\cfrac{3}{R^3}\cdot\cfrac{2\pi}{3}R^3=2\pi. I=R31⎝⎛Σ+Σ0∬−Σ0∬⎠⎞=R31⎝⎛Ω∭3dv−0⎠⎞=R33⋅32πR3=2π.
(2)作一球面Σρ:x2+y2+z2=ρ2\Sigma_\rho:x^2+y^2+z^2=\rho^2Σρ:x2+y2+z2=ρ2,方向向内,且取ρ\rhoρ充分小使得Σρ\Sigma_\rhoΣρ位于Σ\SigmaΣ的内部,又记Σ\SigmaΣ和Σρ\Sigma_\rhoΣρ所围区域为Ω\OmegaΩ,Σρ\Sigma_\rhoΣρ所围区域为Ωρ\Omega_\rhoΩρ,则I=∬Σ=∯Σ+Σρ−∯ΣρI=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}=\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma+\Sigma_\rho}-\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma_\rho}I=Σ∬=Σ+Σρ∬−Σρ∬。
根据高斯公式,∯Σ+Σρ=∭Ω(∂P∂x+∂Q∂y+∂R∂z)dv=∭Ω0dv=0\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma+\Sigma_\rho}=\displaystyle\iiint\limits_{\Omega}\left(\cfrac{\partial P}{\partial x}+\cfrac{\partial Q}{\partial y}+\cfrac{\partial R}{\partial z}\right)\mathrm{d}v=\displaystyle\iiint\limits_{\Omega}0\mathrm{d}v=0Σ+Σρ∬=Ω∭(∂x∂P+∂y∂Q+∂z∂R)dv=Ω∭0dv=0。在Σρ\Sigma_\rhoΣρ上x2+y2+z2=ρ2x^2+y^2+z^2=\rho^2x2+y2+z2=ρ2,并注意方向向内,则∯Σρ=∯Σρxdydz+ydxdz+zdxdy(x2+y2+z2)32=1ρ3∯Σρxdydz+ydxdz+zdxdy=−1ρ3∭Ωρ3dv=−3ρ3⋅4π3ρ3=−4π\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma_\rho}=\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma_\rho}\cfrac{x\mathrm{d}y\mathrm{d}z+y\mathrm{d}x\mathrm{d}z+z\mathrm{d}x\mathrm{d}y}{(x^2+y^2+z^2)^{\frac{3}{2}}}=\cfrac{1}{\rho^3}\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma_\rho}x\mathrm{d}y\mathrm{d}z+y\mathrm{d}x\mathrm{d}z+z\mathrm{d}x\mathrm{d}y=-\cfrac{1}{\rho^3}\displaystyle\iiint\limits_{\Omega_\rho}3\mathrm{d}v=-\cfrac{3}{\rho^3}\cdot\cfrac{4\pi}{3}\rho^3=-4\piΣρ∬=Σρ∬(x2+y2+z2)23xdydz+ydxdz+zdxdy=ρ31Σρ∬xdydz+ydxdz+zdxdy=−ρ31Ωρ∭3dv=−ρ33⋅34πρ3=−4π。
故I=0−(−4π)=4πI=0-(-4\pi)=4\piI=0−(−4π)=4π。
(3)作上半球面Σρ:z=ρ2−x2−y2\Sigma_\rho:z=\sqrt{\rho^2-x^2-y^2}Σρ:z=ρ2−x2−y2,方向向下,ρ\rhoρ充分小使得Σρ\Sigma_\rhoΣρ在Σ\SigmaΣ的内部,再补一平面Σ0:z=0,ρ2⩽x2+y2⩽2\Sigma_0:z=0,\rho^2\leqslant x^2+y^2\leqslant2Σ0:z=0,ρ2⩽x2+y2⩽2,方向向下,设由Σ,Σρ\Sigma,\Sigma_\rhoΣ,Σρ和Σ0\Sigma_0Σ0共同围成的立体区域记为Ω\OmegaΩ,则I=∬Σ=∯Σ+Σρ−∬Σρ−∬Σ0I=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}=\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma+\Sigma_\rho}-\displaystyle\iint\limits_{\Sigma_\rho}-\displaystyle\iint\limits_{\Sigma_0}I=Σ∬=Σ+Σρ∬−Σρ∬−Σ0∬。
由高斯公式,第一项=0=0=0。由(1),∬Σρ=−2π(Σρ方向向下),∬Σ0=∬Σ0xdydz+ydxdz+zdxdy(x2+y2+z2)32=0.\displaystyle\iint\limits_{\Sigma_\rho}=-2\pi(\Sigma_\rho\text{方向向下}),\displaystyle\iint\limits_{\Sigma_0}=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma_0}\cfrac{x\mathrm{d}y\mathrm{d}z+y\mathrm{d}x\mathrm{d}z+z\mathrm{d}x\mathrm{d}y}{(x^2+y^2+z^2)^{\frac{3}{2}}}=0.Σρ∬=−2π(Σρ方向向下),Σ0∬=Σ0∬(x2+y2+z2)23xdydz+ydxdz+zdxdy=0.
故I=0−(−2π)=2πI=0-(-2\pi)=2\piI=0−(−2π)=2π。
(4)补平面Σ0:z=−2,x2+y2⩽4\Sigma_0:z=-2,x^2+y^2\leqslant4Σ0:z=−2,x2+y2⩽4,方向向下;作球面Σρ:x2+y2+z2=ρ2\Sigma_\rho:x^2+y^2+z^2=\rho^2Σρ:x2+y2+z2=ρ2,方向向内,且ρ\rhoρ充分小,使得Σρ\Sigma_\rhoΣρ包含在Σ\SigmaΣ之内。又将Σρ\Sigma_\rhoΣρ所围球体区域记为Ωρ\Omega_\rhoΩρ,Σ\SigmaΣ与Σρ,Σ0\Sigma_\rho,\Sigma_0Σρ,Σ0所围立体记为Ω\OmegaΩ,则I=∬Σ=∯Σ+Σρ−∯Σρ−∬Σ0I=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}=\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma+\Sigma_\rho}-\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma_\rho}-\displaystyle\iint\limits_{\Sigma_0}I=Σ∬=Σ+Σρ∬−Σρ∬−Σ0∬。
根据高斯公式,第一项为000。由(2),∯Σρ=−4π\displaystyle\oiint\limits_{\Sigma_\rho}=-4\piΣρ∬=−4π。最后,
∬Σ0=∬Σ0−2dxdy(x2+y2+4)32=−∬Dxy−2dxdy(x2+y2+4)32=2∫02πdθ∫02rdr(r2+4)32=−4π1r2+4∣02=(2−2)π,\begin{aligned} \displaystyle\iint\limits_{\Sigma_0}&=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma_0}\cfrac{-2\mathrm{d}x\mathrm{d}y}{(x^2+y^2+4)^{\frac{3}{2}}}=-\displaystyle\iint\limits_{D_{xy}}\cfrac{-2\mathrm{d}x\mathrm{d}y}{(x^2+y^2+4)^{\frac{3}{2}}}\\ &=2\displaystyle\int^{2\pi}_0\mathrm{d}\theta\displaystyle\int^2_0\cfrac{r\mathrm{d}r}{(r^2+4)^{\frac{3}{2}}}=-4\pi\cfrac{1}{\sqrt{r^2+4}}\biggm\vert^2_0\\ &=(2-\sqrt{2})\pi, \end{aligned} Σ0∬=Σ0∬(x2+y2+4)23−2dxdy=−Dxy∬(x2+y2+4)23−2dxdy=2∫02πdθ∫02(r2+4)23rdr=−4πr2+41∣∣∣∣02=(2−2)π,
故I=0−(−4π)−(2−2)π=(2+2)πI=0-(-4\pi)-(2-\sqrt{2})\pi=(2+\sqrt{2})\piI=0−(−4π)−(2−2)π=(2+2)π。(这道题主要利用了第一型曲线曲面积分和第二型曲线曲面积分的综合运用求解)
习题十八
18.6设P(x,y,z),Q(x,y,z),R(x,y,z)P(x,y,z),Q(x,y,z),R(x,y,z)P(x,y,z),Q(x,y,z),R(x,y,z)都是连续函数,Σ\SigmaΣ是一光滑曲面,面积为SSS,MMM是P2+Q2+R2\sqrt{P^2+Q^2+R^2}P2+Q2+R2在Σ\SigmaΣ上的最大值,证明∣∬ΣPdydz+Qdxdz+Rdxdy∣⩽MS\left|\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}P\mathrm{d}y\mathrm{d}z+Q\mathrm{d}x\mathrm{d}z+R\mathrm{d}x\mathrm{d}y\right|\leqslant MS∣∣∣∣∣∣Σ∬Pdydz+Qdxdz+Rdxdy∣∣∣∣∣∣⩽MS。
证 由于要证的不等式中出现了曲面的积分,所以应将左端的第二型曲面积分化为对面积的曲面积分,设n∘=(cosα,cosβ,cosγ)\bm{n}^\circ=(\cos\alpha,\cos\beta,\cos\gamma)n∘=(cosα,cosβ,cosγ)为曲面Σ\SigmaΣ上选定侧的单位向量,则
∬ΣPdydz+Qdxdz+Rdxdy=∬Σ(Pcosα+Qcosβ+Rcosγ)dS=∬Σ(P,Q,R)⋅n∘dS.\begin{aligned} \displaystyle\iint\limits_{\Sigma}P\mathrm{d}y\mathrm{d}z+Q\mathrm{d}x\mathrm{d}z+R\mathrm{d}x\mathrm{d}y&=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}(P\cos\alpha+Q\cos\beta+R\cos\gamma)\mathrm{d}S\\ &=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}(P,Q,R)\cdot\bm{n}^\circ\mathrm{d}S. \end{aligned} Σ∬Pdydz+Qdxdz+Rdxdy=Σ∬(Pcosα+Qcosβ+Rcosγ)dS=Σ∬(P,Q,R)⋅n∘dS.
因为∣(P,Q,R)⋅n∘∣=∣(P,Q,R)∣⋅∣n∘∣cosφ⩽∣(P,Q,R)∣=P2+Q2+R2(φ是(P,Q,R)与n∘的夹角)|(P,Q,R)\cdot\bm{n}^\circ|=|(P,Q,R)|\cdot|\bm{n}^\circ|\cos\varphi\leqslant|(P,Q,R)|=\sqrt{P^2+Q^2+R^2}(\varphi\text{是}(P,Q,R)\text{与}\bm{n}^\circ\text{的夹角})∣(P,Q,R)⋅n∘∣=∣(P,Q,R)∣⋅∣n∘∣cosφ⩽∣(P,Q,R)∣=P2+Q2+R2(φ是(P,Q,R)与n∘的夹角),因此
∣∬ΣPdydz+Qdxdz+Rdxdy∣=∣∬Σ(Pcosα+Qcosβ+Rcosγ)dS∣⩽∬Σ∣Pcosα+Qcosβ+Rcosγ∣dS⩽∬ΣP2+Q2+R2dS⩽MS.\begin{aligned} &\left|\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}P\mathrm{d}y\mathrm{d}z+Q\mathrm{d}x\mathrm{d}z+R\mathrm{d}x\mathrm{d}y\right|=\left|\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}(P\cos\alpha+Q\cos\beta+R\cos\gamma)\mathrm{d}S\right|\\ \leqslant&\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}|P\cos\alpha+Q\cos\beta+R\cos\gamma|\mathrm{d}S\leqslant\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}\sqrt{P^2+Q^2+R^2}\mathrm{d}S\leqslant MS. \end{aligned} ⩽∣∣∣∣∣∣Σ∬Pdydz+Qdxdz+Rdxdy∣∣∣∣∣∣=∣∣∣∣∣∣Σ∬(Pcosα+Qcosβ+Rcosγ)dS∣∣∣∣∣∣Σ∬∣Pcosα+Qcosβ+Rcosγ∣dS⩽Σ∬P2+Q2+R2dS⩽MS.
(这道题主要利用了第二型曲面积分的定义求解)
18.7设空间曲线L:{x=x2+2y2,z=6−2x2−y2,L:\begin{cases}x=x^2+2y^2,\\z=6-2x^2-y^2,\end{cases}L:{x=x2+2y2,z=6−2x2−y2,从zzz轴正向向负向看去为逆时针方向。求I=∮L(z2−y)dx+(x2−z)dy+(x−y2)dz.I=\displaystyle\oint_L(z^2-y)\mathrm{d}x+(x^2-z)\mathrm{d}y+(x-y^2)\mathrm{d}z.I=∮L(z2−y)dx+(x2−z)dy+(x−y2)dz.
解
I=∬Σ∣dydzdzdxdxdy∂∂x∂∂y∂∂zz2−yx2−zx−y2∣=∬Σ(−2y+1)dydz+(2z−1)dzdx+(2x+1)dxdy,\begin{aligned} I&=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}\begin{vmatrix}\mathrm{d}y\mathrm{d}z&\mathrm{d}z\mathrm{d}x&\mathrm{d}x\mathrm{d}y\\\cfrac{\partial}{\partial x}&\cfrac{\partial}{\partial y}&\cfrac{\partial}{\partial z}\\z^2-y&x^2-z&x-y^2\end{vmatrix}\\ &=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}(-2y+1)\mathrm{d}y\mathrm{d}z+(2z-1)\mathrm{d}z\mathrm{d}x+(2x+1)\mathrm{d}x\mathrm{d}y, \end{aligned} I=Σ∬∣∣∣∣∣∣∣∣dydz∂x∂z2−ydzdx∂y∂x2−zdxdy∂z∂x−y2∣∣∣∣∣∣∣∣=Σ∬(−2y+1)dydz+(2z−1)dzdx+(2x+1)dxdy,
其中Σ\SigmaΣ为以LLL为边界的任一空间曲面,考虑转换公式,Σ\SigmaΣ向xOyxOyxOy面投影,易得Dxy:x2+y2⩽2D_{xy}:x^2+y^2\leqslant2Dxy:x2+y2⩽2,则
I=∬Σ[(−2y+1)⋅4x+(2z−1)⋅2y+(2x+1)]dxdy=∬Σ[(−2y+1)⋅4x+(11−4x2−2y2)⋅2y+(2x+1)]dxdy=2π.\begin{aligned} I&=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}[(-2y+1)\cdot4x+(2z-1)\cdot2y+(2x+1)]\mathrm{d}x\mathrm{d}y\\ &=\displaystyle\iint\limits_{\Sigma}[(-2y+1)\cdot4x+(11-4x^2-2y^2)\cdot2y+(2x+1)]\mathrm{d}x\mathrm{d}y=2\pi. \end{aligned} I=Σ∬[(−2y+1)⋅4x+(2z−1)⋅2y+(2x+1)]dxdy=Σ∬[(−2y+1)⋅4x+(11−4x2−2y2)⋅2y+(2x+1)]dxdy=2π.
由于Σ\SigmaΣ可任取,以LLL为边界即可,此处Σ\SigmaΣ为z=6−2x2−y2z=6-2x^2-y^2z=6−2x2−y2在交线之上的部分。(这道题主要利用了斯托克斯公式求解)
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