从力的角度重新认识迭代次数
假设一个物理环境，这个环境中有3*3个位置，3个粒子。存在一个纵向的引力场，同列的粒子有排斥力，同行的粒子无作用，计算可能的能级。
|
A-B |
迭代次数 |
能级 |
||||
|
1 |
1 |
0 |
6*4*0-0*0*0 |
13295.22 |
||
|
1 |
0 |
0 |
6*4*0-0*0*0 |
13295.22 |
||
|
0 |
0 |
0 |
6*4*0-0*0*0 |
13295.22 |
8+t |
|
|
1 |
0 |
0 |
4*6*0-0*0*0 |
14449.94 |
||
|
1 |
1 |
0 |
4*6*0-0*0*0 |
14449.94 |
||
|
0 |
0 |
0 |
4*6*0-0*0*0 |
14449.94 |
7+t |
|
|
1 |
0 |
1 |
5*2*0-0*0*0 |
24517.69 |
||
|
0 |
1 |
0 |
5*2*0-0*0*0 |
24517.69 |
||
|
0 |
0 |
0 |
5*2*0-0*0*0 |
24517.69 |
8 |
|
|
1 |
0 |
1 |
5*0*2-0*0*0 |
24797.43 |
||
|
0 |
0 |
0 |
5*0*2-0*0*0 |
24797.43 |
||
|
0 |
1 |
0 |
5*0*2-0*0*0 |
24797.43 |
7 |
|
|
1 |
0 |
0 |
4*1*4-0*0*0 |
26861.2 |
||
|
0 |
0 |
1 |
4*1*4-0*0*0 |
26861.2 |
||
|
1 |
0 |
0 |
4*1*4-0*0*0 |
26861.2 |
6+t1 |
|
|
0 |
1 |
0 |
2*2*2-0*0*0 |
27189.46 |
||
|
0 |
1 |
0 |
2*2*2-0*0*0 |
27189.46 |
||
|
0 |
1 |
0 |
2*2*2-0*0*0 |
27189.46 |
6+d |
|
|
0 |
0 |
1 |
1*2*4-0*0*0 |
38687.38 |
||
|
0 |
1 |
0 |
1*2*4-0*0*0 |
38687.38 |
||
|
1 |
0 |
0 |
1*2*4-0*0*0 |
38687.38 |
6 |
|
|
0 |
0 |
0 |
0*0*7-0*0*0 |
44960.74 |
||
|
0 |
0 |
0 |
0*0*7-0*0*0 |
44960.74 |
||
|
1 |
1 |
1 |
0*0*7-0*0*0 |
44960.74 |
3 |
|
似乎就是这8种可能，比如计算640的能级，因为有引力和纵向的排斥力，因此所谓能级包括重力势能和弹性势能两部分。
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1 |
1 |
0 |
6*4*0-0*0*0 |
|
1 |
0 |
0 |
6*4*0-0*0*0 |
|
0 |
0 |
0 |
6*4*0-0*0*0 |
势能=重力势能+弹性势能
=2*mg3h+mg2h+t=8mgh+t
设t是两个粒子相距0个单位时的排斥能。因此640的势能为8+t。
按照对称性414和442他们的迭代次数相同
|
1 |
0 |
0 |
4*4*2-0*0*0 |
26909.9 |
|
1 |
0 |
0 |
4*4*2-0*0*0 |
26909.9 |
|
0 |
1 |
0 |
4*4*2-0*0*0 |
26909.9 |
但442的势能是6+t，这里人为的保留414的结构,势能为6+t1，t1是两个粒子相距1个单位时的排斥能。
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0 |
1 |
0 |
2*2*2-0*0*0 |
27189.46 |
|
0 |
1 |
0 |
2*2*2-0*0*0 |
27189.46 |
|
0 |
1 |
0 |
2*2*2-0*0*0 |
27189.46 |
这个222因为3个1在1列，排斥力彼此之间存在抵消的现象，在链足够长的情况下仅保留首尾的相互排斥作用，是一个小量，为d。
|
0 |
0 |
0 |
0*0*7-0*0*0 |
44960.74 |
|
0 |
0 |
0 |
0*0*7-0*0*0 |
44960.74 |
|
1 |
1 |
1 |
0*0*7-0*0*0 |
44960.74 |
这组也可以把3个1放在最上面势能为9，但人为的保留势能最低的组合3。
只要设d是一个略大于0的小量，d<t1<1, t>1则可以得到
8+t>7+t>8>7>6+t1>6+d>6>3
( A, B )---3*30*2---( 1, 0 )( 0, 1 )
这一顺序与分类A-B，得到的迭代次数的顺序刚好相反。因此迭代次数就是这个力场的能级，迭代次数越大能级越低，越稳定。
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