【现代机器人学】学习笔记二：刚体运动
这一节内容最开始在学之前是有些不屑的，这些坐标变换的内容天天都在玩，有什么复杂的？高翔博士的14讲貌似讲这些内容只用了几页。 不过认真一读才发现自己自大肤浅了。
之前我在北大研究院的时候，有一个实验室双聘的浙农林的老师，讲机器人尤其是机械臂相关内容的时候，经常提到旋量这一概念。不过我当时主要做机器人导航，主要做一些避障规划定位的事情，讲实话他讲的内容我听不太懂。只知道这个内容基本就是slam里面的齐次变换的李代数，但为什么有旋量这个名字，又具体怎么用它，我自己不是很清楚。当时其实我也尝试着自己网上搜索过，网上的资料太散了，看的云里雾里，不明就里。后来因为跳槽等其他琐事，就没再继续下去。
不过学完这一章，也算是把包括旋量在内的整个刚体运动的不同表示形式了然于心了，而不仅仅是两个矩阵下标相同就合并这么简单。
接下来我会主要着重写一些我在学习时认为的“新东西”，如果有也是做过SLAM，目前希望在机械臂控制上进行一些学习深入的朋友，相信这篇文章能带给你一些参考。
目录
旋转运动
矩阵约束
简单的旋转直接手写旋转矩阵
有两点非常重要的内容：
角速度
指数坐标表示
其他旋转表示：
欧拉角（Euler angles ）：
Roll-pitch-yaw Angles ：
四元数：
齐次变换
简单的齐次变换直接手写齐次矩阵：
左乘右乘：
运动旋量定义
编辑 力旋量
运动旋量的螺旋释义
指数坐标与矩阵对数
旋转运动
矩阵约束
熟悉的表示形式，用矩阵R来表示，R的行列式为1，还是正交矩阵。R本身是有9个参数的，但是实际上它却只有3个参数是独立的，这是因为有六个约束：分别是每一列的元素平方和为1（3个），列向量两两正交（3个），因此就是6个约束。
有些人可能会讲了，行列式为1这个约束还没用到呢？这是因为行列式其实可以是正负1，这6个约束可以推导出行列式为正负一。而限制了行列式为1，是人为设定的，这样满足右手坐标系。实际上-1也可以，满足的是左手坐标系。所以不会影响它有3个参数是独立的这个条件。
简单的旋转直接手写旋转矩阵
slam的初学者容易忘记R中元素的含义，误以为这就是一个黑盒子矩阵，那么放两个简单的旋转让他写一个旋转矩阵，他就写不出来。（面试的时候遇到过这样的同学）
上图如果把a坐标系当作固定坐标系，那么b在a下面的表示就是：
这主要按列来看，xb和a坐标系的y轴正方向一致，所以Rb的第一列就是(0,1,0)，多出的那个1就代表了a坐标系的y轴。yb和a坐标系的x轴正方向相反，所以Rb的第二列就是(-1,0,0)，-1出现在第一位对应a坐标系的x轴，-1代表反向。z轴同理。
3.R可以表示姿态，也可以表示对参考坐标系的变换，也可以表示旋转某一个向量或者坐标系。
有两点非常重要的内容：
（1）对于一个Rsb，如果再来一个R左乘，R*Rsb代表在s系下进行旋转。如果R是右乘，Rsb*R代表在body系下进行旋转。
（2）绕单轴旋转，对应的矩阵：绕x轴，则位是1，绕y轴则是
位是1，绕z轴则是
位是1。那么以它为中心画十字，十字的其他地方是0。
那么剩下的地方，填cos和sin。
但这里有一个不一样的！就是绕y的运动：
看起来绕y的运动，从对角线元素变号了。
这点我记得有个新来的学弟问我，不就绕轴旋转吗，难道绕的x还是y，有什么分别？
很多地方没写，也没讲为什么绕y轴的旋转矩阵公式不一样。
这当然是有分别的 ，随手画一个坐标系：
绕某个轴旋转意味着剩下的那两个轴构成一个平面，这里遵守右手坐标系，即横坐标向右，纵坐标向上。
另外我们再限制一下，假如xyz有个优先级，横坐标的优先级要低于纵坐标优先级。
从现在这个视角看过去，如果去掉x轴，剩下的y和z，看起来是横坐标是y，纵坐标是z。
去掉z轴，那么横坐标是x，纵坐标是y。
但是去掉y就不一样了，剩下一个x和z，x是向左的，z是向上的。那么这里变成一个左手坐标系了，所以y比较独特，不能按照原先的公式来算。
角速度
这个图比较关键，后续的一切推导均是从此图而来。
内容其实比较简单，绕轴w的运动叉乘xyz坐标轴，可以得到xyz轴的瞬时变化速度。那么这个东西其实就是旋转矩阵的导数。
然后分别套用叉乘的反对称写法，然后再套用伴随性质
，最后就合并出两个公式：
这个公式看起来有点难记，实际上也简单，就是一个R的导数和R的逆矩阵乘起来得到一个角速度的反对称表示。和 一样，表示导数的
在左边，就是得到ws，在右边就是wbody，以此辅助记忆。
指数坐标表示
指数坐标的推出还是从上面那个式子得到，这个公式无形之中就长得像一个线性常微分方程：
这个内容我记得是大一上学期高等数学（上）最后一章的基础内容，当时印象里学的是云里雾里的，算了一堆特解通解的，也不晓得有什么用。这下派上用场了。
这个方程的含义就是，告诉你一个函数和它的导数的关系，你就可以把函数的表达式写出来。
那么这个方程的通解是：，其中x0是初始条件。（顺便提一嘴，只要x(t)是这个表达式的样子，解就是这个形式。但是不同的x(t)，事实上x0不是同一个数，所以有的地方这里也用常数C来代替，但不意味着任何C都可以，不同的x(t)对应的C是不同的）
那么在 这里呢，A就是那个[w]，x就是R，因此可以得到一个R的表达式：
，至于x0这个初始条件，对于旋转初始当然是单位阵，所以就是矩阵
，那么就这样得到了旋转矩阵的坐标表示形式。
, 书里为什么不用
，而是用的是
? 即
?
这就涉及到w和theta的含义了。可以理解为绕w轴转theta，也可以理解理解为在单位时间运动w*theta，也可以理解为在theta时间运动w，所以theta虽然是个绕
转动的角度，也可以代入到公式里当作时间看。
这个东西怎么计算呢？这里套用了高等数学中的矩阵指数，一顿化简，最后得到罗德里格斯公式：
有的地方不这样写，比如在高翔博士的slam书里：
其实到底这个公式长什么样我完全不在意，因为平时我也压根不会自己写轮子去变换。所以我在面试的时候不会去问求职者，罗德里格斯公式怎么写，但是我会问他，罗德里格斯公式描述了谁和谁之间的变换？他需要答出来这个是旋转轴、角度 与 旋转矩阵的变换。
那么相反的过程，就是矩阵对数了：
这就不太唯一了，我把它列在这里以供查询，我不会尝试去记忆这个公式：
如果R是单位阵，θ是0，旋转轴w可以任意。
否则：
我只会记住R是单位阵，则w无所谓，R的迹是-1是多解的特殊情况。
其他旋转表示：
欧拉角（Euler angles ）：
绕各个轴的运动，是在body系下的。所以是按照顺序右乘。（即按照转完以后的坐标系来转）
转的方式有两种，一种是三个转轴都不同，有六种，代表性的是ZYX转。另一种是第一个轴和第三个轴相同，同样也是六种，代表性的是ZYZ转。
不同的转法，和旋转矩阵R的变换关系也不一样，所以这里略过，反正平时也用不到。现用现查好了。
奇异性问题（万向锁）：
当β是90度的时候，左边那个机构的X轴实际上和Z轴共线了，转来转去也不会多一个自由度，这时候一个3自由度的机构就坍缩为了二自由度的结构，会导致奇异问题。
实际上轴角表示法都有这样的问题，只有旋转矩阵和四元数表示法不会有这样的问题。
Roll-pitch-yaw Angles ：
这个是在space系下转的，每次沿着space固定系的X,Y,Z轴旋转。
因为是绕space转，因此左乘。那么乘下来的结果，和body系下的ZYX是一样的。
即：ZYX =
ZYX。
四元数：
这里借鉴加州大学滕瀚哲老师的课件。
一个实部，三个虚部。
有一些性质，重点如下：
1.q和-q代表相同的旋转。
2.和w与θ方便转换：
那这里为什么是θ/2呢？
这是因为，想尽量避免奇异性的问题。我们根据上面的公式可以看出来，如果绕的w轴只有两个数。例如(1,1,0)，即沿着xy平面的一条直线转，那么q的最后一维q3就没有数字。
那么把q0，q1，q2画出来，对于180度的情况（南极，对应q是（180，0，0，0）），如果沿着q1走到南极，和沿着q2走到南极，到达的是相同的点。但是实际上沿着x轴转180和沿着y轴转180完全是不一样的。
所以把q0的单位设置为θ/2，那么南极是360度，所以绕x或者y都是一样的。
齐次变换
齐次变换是在旋转的基础上加了平移。它和旋转的知识点基本上是很像的，可以对应学习。
简单的齐次变换直接手写齐次矩阵：
旋转部分按照上面的方法手写，平移部分看新坐标系原点在旧坐标系下的位置。
值得注意：对于齐次变换，求逆矩阵，可以通过如下方式快速求逆，节省计算时间：
左乘右乘：
和旋转部分一样，有一个Tsb，左乘T，即T*Tsb代表在s系下的变换，右乘即Tsb*T代表在body系下的变换。
运动旋量定义
和上面旋转部分的一样：
和
一样，表示导数的
在左边，就是得到ws，在右边就是wbody，以此辅助记忆。
那么这里的 和
相乘，也是同样的规矩：
如果在左边，就是
，
在右边则是
。这就是旋量的矩阵表示形式。
值得一提的是：
vb表示在body坐标系下，刚体上过body坐标原点的那个位置的线速度。
vs表示：如果运动的刚体足够大，那么刚体上过固定坐标系s原点的那个位置在固定坐标系下的瞬时速度。
上面的表述挺拗口，大家理解意思即可。这本书的世界观里，所有的坐标系都是不动的，因此一有这种表述就很麻烦，要强调不是坐标系原点的速度，而是"刚体上恰好过坐标系原点的那个位置处的速度"，哈哈。大家理解即可。
上式表示了两个旋量之间的变换，通过伴随变换矩阵Ad进行连接。
这个伴随变换矩阵有几个性质，罗列一下（我不想手打公式直接截图了，见谅）：
力旋量
这里我直接跳到力旋量这里，因为我认为这里内容更加相关：
这块的内容实际上是动力学的内容，后续会用到，列出介绍：
半径向量r叉乘力f，可以得到力矩：
（力矩的变换仍然遵循用旋转矩阵可以变换：)
力旋量就是把力矩和力合在一起：
所以就有了空间力旋量 以及物体力旋量
，它俩之间可以通过上面提到的伴随变换矩阵建立联系：
我们可以注意到：
内反外转置。比如左边是b，右边是a，那么中间就是ab，然后ad外面用T给它翻过来。
为什么有这个性质呢？这个是通过推导得到的：
同一系统功率相等。再根据正常这种旋量联立公式得到。
需要记住Ad本身是没有转置特性的！！！它是需要求逆的。
力旋量这里可以用转置不是因为Ad可以转置，而是经过推导得到，且需要遵循“内反外转置”原则。
运动旋量的螺旋释义
这部分的内容初看比较抽象，记得当时看了好几次才理解。
s表示螺旋轴的朝向，\dot{\theta}则表示绕轴转动的角速度大小。（注意这里是dot，上面是有一点的，表示角度的导数，角速度）。h表示节距，即线速度/角速度。q为轴上任意一点，用于配合s定位这根轴。
这里其实也好理解，主要费解的是下面的v。v是由两项构成的，表示绕螺旋轴的移动。这个需要看图，配合右手螺旋定则才能理解，我这里就不写了。另一项
是沿着轴的移动，这两项方向是正交的。
这里容易混淆的是，它多了一个螺旋轴的概念：。
那么也是[w,v]，
也是[w,v]，让人看了迷糊不已。其实S是V的一个正则化。
正则化的原则是：有w，用w正则化：
没有w，用v正则化：
也就是说，这样也是对的：
即满足条件：
虽然都用[w，v]表示，但是S中的w和v必须满足两个条件之一：
第一个：w模长为1
第二个：w=0，v的模长为1，即节距无限大。
都算出来以后，q为s轴上任意一点，根据上述公式反解即可。（可以应用向量a叉乘向量b等于a的反对称矩阵乘以b）
另外S和V一样，都可以用伴随变换矩阵Ad建立联系：
指数坐标与矩阵对数：
Chasles-Mozzi定理（查理-莫兹定理）：任何刚体运动都可以通过绕空间某一固定螺旋轴S的运动描述。
注意上面用的是螺旋轴S，即旋量的正则化形式。w的模长为1，或w=0，v的模长为1。
从螺旋轴S到齐次矩阵T的公式就长这样了，带入算就是了。
但是从T到S的，还是有些麻烦。
这里需要回顾上面讲的，从R到w和θ的过程。（即分为R是单位阵，以及R的迹是-1或不是-1的情况），所以认为w和θ已经可以求出来了。那么其实就差一个v了，v可以通过一个公式得到：
注意p在这里是齐次矩阵T里面的那个平移向量。
书的最后放了一张表格，我觉得这个表格实在整理的太好了，实在舍不得精简和删除，把它放在这里，以供查询。这张表格就基本代表了这节的所有内容了：
最后再强调一下，旋量中的
是沿轴的速度，指数表示中的
是
，是沿轴转过的角度，这二者可是不一样的，不要记混淆。
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