单相电枢绕组产生的磁通势

单相电机绕组的磁通势是分析所有交流电机，异步电机，同步电机，无刷电机，永磁同步电机等等的最为基础的理论知识。

磁通势

磁通势，不要以为高大尚，虚无难捉摸，磁通势总是用电流匝来描述。磁通，磁通势，磁压降，磁阻可以用电流，电动势和电压，电阻的类似概念来理解。

交流电流流过交流绕组产生的磁通势，既是空间（绕组在定子中的位置）的函数，又是时间的函数。

整距线圈的磁通势

由于铁芯的永磁体的磁阻相对于气隙可忽略，所以可以把作用于某一磁回路上的线圈磁通势看成集中在气隙上。由于每条磁回路都要两次经过气隙，且电机磁路对称，可以把整距线圈的磁通势iWy分为两半，每一半磁通势作用于该磁回路经过的一个气隙上。如果约定电流方向入纸面为正，磁通势方向以定子到转子为正。以电机的轴线为空间电角度的0点，将电机从A处剪开展开（A导体所在位置是一个空间电角度周期的起终点，-π/2 到3*π/2），依据右手螺旋法则和约定正方向，则整个气隙在交流电流峰值时的磁通势可以用下面坐标表示

这里的展开方向是说看成西瓜，切开然后把西瓜皮拉直（展开），与假定的α正方向无任何关系，为了对应坐标轴的从左到右，展开后α也指定为从左到右。

直观上看就是AX导体的下半部分磁压降为正的0.5iWy,上半部分磁压降为-0.5iWy，所以可以认为，总磁通势一半降落在AX段气隙里，一半降落在XA段气隙里。

如果A,X导体的电流随正弦变化，则它们所产生的磁通势大小也随时间正弦变化。A,X组成一个整距线圈，可见整距线圈通以余弦电化的电流，产生的磁通势在气隙空间呈矩形波分布，距形波的幅值随时间在交变着，称为脉振波。磁通势波交变的频率与电流的频率一样，电流最大幅值为 i=sqrt(2)*I,磁通势的电大幅值为sqrt(2)*I*Wy

如果是二对极电机，如下所示。

这里空间电度角是展开为二个周期4π，但其规律不变，它仍可以用图6.18来表示，只是要注意一切都是空间电度角，只需画出一个电角度周期即可。

对图6.18的方法进行偶延拓，利用方波的傅立叶级数性质。将整矩线圈的每极磁通势，用傅立叶级数表示为

基波磁通势系数为：

可见谐波的幅值与谐波的次数成反比，谐波次数越高，该谐波磁通势的最大幅值越小。

什么是脉振波？

对于一维的波形，以位置角度α为自变量空间上按正弦规律变化，如果这个波形上的点不是标量,而是随时间做cosωt 变化的向量，则这个波称为脉振波。通间我们只需取这个波形上的向量的幅值来分析就可以，因为这此矢量按余弦分布，其有效值与最大值的关系是固定的。

各次磁通势的向量的幅值都随时间按电流的变化规律(cosωt)变化，所以时间上，各谐波都为脉振波.有的脉振波它能分解成两个方向相返的行波向量。这样就方便作图作分析

α是展开图的空间电度角方向ω是交流电的角频率，正向表示，行波沿着α正向运行。行波沿xx方向运行实际指的是行波向量的幅值沿x方向运行（以幅值点的运行特点来描述整个行波，实际上正弦波幅值与有效值是等比的）

用极坐标表示磁通势的方法！！这是基础分析工具

因此基波的磁通势可用下面的向量图来表示，可看到两个（旋转）形波向量的合成结果是一个脉振磁通势向量。角度不变，但幅值随所加电流ωt余弦变化。

所谓行波的旋转方向都是以+α为参考的。为了与极坐标正向统一以逆时针为正，顺时针为反。而向量上加的电角频率ω标号是标量。

多对极双层短距均匀分布

再回到实际电机绕组情形---多对极双层短路均匀分布。上面的分析方法仍然适用，唯一不同的就是等效的每相绕组串联匝数W（p 极对数，q每极均匀分布线圈数，a并联支路数，ky短距系数，kq分布系数，2双层导体，kw=ky*kq基波绕组系数）

（W*Kw可认为是整体等效绕组匝数）

与计算绕组的谐波电动势类似，由于高次谐波中的kq分布系数和短距系数ky都将变得很小。因此高次谐波可以忽略。参见短距均匀分布绕组线圈对高次谐波的抑制。

所以只需记住基波磁通势部分即可，基波磁通势是

单相绕组的轴线：时间电角度为零时，在空间电角度=0的地方，基波磁通势最大正幅值所在，这个地方称为单相绕组的轴线。

当cosωt =0，π/6,π/3,π/2 时，分别对应的 α点/磁通势函数 ,ωt是电的时间点，而α是电机剖面展开的位置点。脉振波就是同时关于电频率时间点和物理电角度的波形,α是物理电度角位置，ωt是所加交流电电角度，两个变量的正弦波称为行波。以某一时刻t为例，以电角度为横坐标得到的磁通势图如上所示。

附，什么是行波

哪什么是行波？行波：就是波从波源向外传播，以波峰体来体现波的空间角度的话，从时间轴上看就是一个波的波峰沿着空间角度从波源向外传播。最简单的扔一块石头到平静的湖面产生的波纹就是行波，不过这个行波的波峰是会衰减的。

对于上式，α=ωt 就是对应时间t时波峰的空间角度位置，ωt是所加交流电电角度（会行走的波？--随着时间的推移，磁通势波在移动着），行波可用行波向量来表示

注意单相绕组产生的基波磁通势可分解成两个行波，但基波磁通势本身并不是行波。

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