[note] 电磁场和微波课组(一)——电磁学(电学部分)
前言
基础课,可能在知识层面上会磨灭,但注定在思想与方法的塑造上,是会影响终身的。
电磁学的形成
- 电磁现象的发现
- 电磁定律的确定
- 电磁场理论的建立
- 电子的发现
- 微观电磁结构的揭示
- 电磁技术的广泛应用
形成物理学中的一个区别于力学、热学的重要新领域——电磁学。首次向我们展示了场的图像,介绍了场的概念。
电磁学的主要问题
电磁相互作用
自然界中的一种基本的相互作用,对原子和分子的结构起着关键性的作用,因而很大程度上决定各种物质的物理性质和化学性质
电磁过程
自然界的基本过程之一,带电粒子因受电磁作用在各种特定条件下的运动,形成了电工学、电子学、等离子体物理学和磁流体力学等分支学科。
电磁学的发展及应用
19世纪,Faraday和Maxwell建立的电磁场理论及其实验验证,深刻揭示了电磁作用的机制和本质,证实了电磁场是区别于实物的又一种客观存在,得出光是电磁波的重要结论,完成了电、磁、光的理论大综合。
19世纪以来,电磁学相关研究极大推动了电力、电子、电讯工业的发展,电磁材料的研制、电磁测量技术的应用,对人类的物质生产、技术进步和社会发展带来了难以估量的广泛深刻影响。
电磁学所涉及的内容
是经典物理的基本组成部分
- 普物层次———电磁学
- 理论物理层次———电动力学
与其他物理分支的对比
学科 | 对象 | 数学工具 |
---|---|---|
力学 | 质点、刚体、连续介质 | 运动方程(可逆、决定论) |
热学 | 大量粒子构成的体系 | 分布(不可逆、概率论) |
电磁学 | 场(电磁场,矢量场),路:稳恒电路,交流电路 | 场的通量、环流(场论) |
对象的变化表示物理学的进步,要适应新的研究对象,学会新的研究方法。
学习方法与提醒
逻辑思维的同时,要注意直觉。
悟物穷理,多问为什么
中学物理与大学物理的区别:
- 研究对象与数学工具的变更
- 理论体系更为完善
- 认知方法和授课方式的变更
提醒
- 及时复习,及时总结
- 三基:基本概念、内容和解题方法
- 适当拓展,课内外结合
- 量力而行,不要跟风
Coulomb定律
- 一个物理定律建立,本身就是物理学取得很大进展的标志
- 物理定律具有丰富、深刻的内涵和外延。
- 对于基本定律,我们究竟从哪些方面去考察
物理定律建立的一般过程
- 观察、提问并猜想
- 实验证实、归纳规律
- 形成理论(常常需要引进新的物理量或者模型,找出新的内容,正确表述)
- 考察成立条件、使用范围、精度、理论地位与现代含义
Franklin与Priestel提出问题并类似万有引力定律解释杯内橡木球不受力的原因。
并类比地提出电力与距离平方成反比
Robison首先用直接测量确定电力规律。后来Cavendish遵循Priestel的思想设计了电力平方反比律,如果实验测定的带点空腔导体的内表面确实没有电荷,就可以确定电力定律是遵从平方反比律的,即f∝r−2±δf\propto r^{-2\pm\delta}f∝r−2±δ,其中δ\deltaδ表征内壁的电量。
Coulomb利用扭秤和电摆分别测定验证了平方反比律。
f=kq1q2r2⋅r^{f∝r−2+δ,实验结果f∝q1q2,类比万有引力,定义电量f∥r^,对称性的结果k,k是基于单位制产生的常数\bm{f}=k\frac{q_1q_2}{r^2}\cdot\hat{\bm{r}}\begin{cases}f\propto r^{-2+\delta}, &实验结果\\f\propto q_1q_2, &类比万有引力,定义电量\\\bm{f}\parallel\hat{\bm{r}},&对称性的结果\\k,&k是基于单位制产生的常数\end{cases} f=kr2q1q2⋅r^⎩⎪⎪⎪⎨⎪⎪⎪⎧f∝r−2+δ,f∝q1q2,f∥r^,k,实验结果类比万有引力,定义电量对称性的结果k是基于单位制产生的常数
成立条件
静止的源
要求点电荷相对静止,且相对于观察者也静止。
可以拓宽到静源——动电荷。
但不可以拓宽到动源——静电荷。
因为,作为运动源,有一个推迟效应,看上去与牛三矛盾,实际上正说明了电荷之间有场。因为牛顿第三定律是超距作用观点,本质是动量守恒。场的动量发生变化,作用力不对等。
真空条件
为了去除其他电荷的影响,使两个点电荷只受对方作用。
如果真空条件被破坏,会如何?还有极化电荷,比真空时更加复杂。
由于力的独立作用原理,两个点之间的力仍然遵循库仑定律。也正因为这一点,库仑定律可以推广到介质、导体
理想模型
点电荷是忽略了带点体形状、大小以及电荷分布情况的电荷。几何线度远远小于距离,从而可以忽略不计。
适用范围和精度
原子核尺度——地球物理尺度
天体物理、空间物理 大体无问题
精度:
时代 | 精度 |
---|---|
Coulomb | δ<10−2\delta<10^{-2}δ<10−2 |
1971年 | δ<10−16\delta<10^{-16}δ<10−16 |
理论地位和现代含义
库仑定律是静电学的基础,说明了:
- 带电体的相互作用问题
- 原子结构,分子结构,固体、液体结构
- 化学作用的微观本质
- 都与电磁力有关,其中主要部分是库仑力
- 静电场的性质
如果精度不在范围之内,
首先:高斯定理将不成立。
其次:光子静质量是否为零
- 电动力学的规范不变性被破坏
- 电荷不守恒
- 光子偏振态发生变化
- 黑体辐射公式要修改
- 会出现真空色散,破坏光速不变性
电量单位——MKSA制
(m, kg, s, A)
1 Coulomb:导线种通过1 Ampere稳恒电流时,一秒钟内通过导线某一给定截面的电量,为
1C=1A⋅s1C=1A\cdot s1C=1A⋅s
若F=1N,q1=q2=1C,r=1mF=1N, q_1=q_2=1C,r=1mF=1N,q1=q2=1C,r=1m,则k=8.89880×109N⋅m2/C2≈9×109N⋅m2/C2k=8.89880\times10^9N\cdot m^2/C^2\approx9\times10^9N\cdot m^2/C^2k=8.89880×109N⋅m2/C2≈9×109N⋅m2/C2
我们也可以使用CGSE单位制(centimeter, gram, second–Electro)或者称作esu(e\color{#FF0000}\mathrm eelectros\color{#FF0000}\mathrm sstaticu\color{#FF0000}\mathrm uunit,绝对静电单位制),利用C-定律定义,令:k=1ε=1,q1=q2,r=1cm,F=1dynk=\frac{1}{\varepsilon}=1, q_1=q_2, r=1cm, F=1dynk=ε1=1,q1=q2,r=1cm,F=1dyn(达因,1×10−5N=1cm/s2⋅1g1\times10^{-5}N=1cm/s^2\cdot1g1×10−5N=1cm/s2⋅1g),则电量qqq的单位为1CGSE电量,1C=c10e.s.u.=3×109e.s.u.1C=\frac{c}{10}e.s.u.=3\times10^9e.s.u.1C=10ce.s.u.=3×109e.s.u.
环路定理与电势
环路定理
在证明Gauss定理的时候,我们要使用到电力平方反比律,但在证明环路定理的时候是不需用的。比如弹性力(或其他有心力)也满足这样的条件。因而我们说环路定理和Gauss定理是独立的。
这些力只和位置有关,可以引入势函数来表示。环路定理正是依托这样的关系才能实现一个环路中的效应可逆。
电势能与电势
电势能和试探电荷有关,为了描述电场的性质,我们从中扣除q0q_0q0即得电势。
电势零点的选取:可以任意选择,选在场弱,变化不太剧烈的点
地和无穷远处实际上是不等电势的,由于大气中有一个地球所带负电荷与大气中等离子体产生的静电场。所以如果机械计算的话,地与无穷远存在电势差。但通常不考虑这种差异,理想情况下,我们可以将系统与地放得足够远,从而接地近似为无穷远。或者干脆因为目的在于电势差这个相对的量,通常我们没有必要去理会这种差异。
求电势
- 电势定义
UP=∫P∞E→dℓU_P=\int_P^\infty\overrightarrow{E}\mathrm d\mathbf\ellUP=∫P∞Edℓ - 电势叠加:各自算完再叠加
(由于是标量,所以比矢量叠加的定义法求电势简单)
电场强度与电势
引进等势面,形象性地讨论这些电学量的关系。
1。1^。1。电力线(场强)与等势面(电势)正交。
2。2^。2。(量关系:引入梯度)场强方向与电势降最快方向(梯度)同。
- 3。3^。3。已知电势求场强(微分),已知场强求电势(积分)需要邻域内可知。
导体与静电平衡
- 研究方法:
将静电场的基本规律用到导体这种物质上 - 研究对象:
- 具有大量自由电子的导体在受到电场力作用以后的行为,以及达到静电平衡以后的场的性质。
- 导体空腔、静电屏蔽,电容器。
- 说明:
电磁学较多地讨论场,不研究物质本身性质
不讨论表面层电荷的复杂分布
(实际)物体既有自由电子,又是电介质
只讨论平衡结果,不讨论加电到平衡的过程(仅定性)
静电平衡
条件
内场与外场平衡
性质
实际上就是静电平衡的条件的推论。
电势分布
导体是一个等势体,任意两点Uab=∫abE→⋅dℓ→=0U_{ab}=\int_a^b\overrightarrow{E}\cdot\mathrm{d}\bf\overrightarrow{\ell}=0Uab=∫abE⋅dℓ=0,表面是等势面。
场强分布
内部处处为0;表面场强与面垂直。
电荷分布
内部无未被抵消的净电荷,无:
- 电荷分布变化
- 电荷宏观运动
宏观电荷只能分布在表面
孤立导体面电荷密度与曲率半径没有单一函数关系,只有一个定性关系。“尖端放电”。
静电屏蔽
导体静电平衡条件决定
腔内无带电体
腔内包围导体空腔的导体壳内表面上处处没有电荷。电荷分布在外表面。
在腔体的实部取一个Gauss面,分析知面上处处场强为零(导体静电平衡的必然结果)由Gauss定理,内部净电荷为0,要么是内表面无电荷,要么内表面代数和为0(但这又违背了电势分布,从而内部无电荷)
腔内有带电体
导体内表面上所带电荷与内部电荷量相等。
屏蔽原理
外表面以外空间符合唯一性定理,存在唯一解。此解等同于同样外边面条件下,用导体材料将空腔填满(要么是其中无电荷,要么就两相平衡所以对外表现宏观无电荷)后的解。推知,外表面及外空间的电荷在腔内空间的总场强为零。简记为“腔外对腔内无影响”
电极化与电容器
电流密度与电流场
电流场的通量
∯Sj→dS→\oiint\limits_S\overrightarrow{j}\,\mathrm d\overrightarrow{S} S∬jdS
电流强度和电流密度互相求解
I=jSI=jS I=jS
电流分布的理想模型
- “线”电流
- 面电流
- 体电流
电流密度与电荷运动(*)
- 连接微观和宏观j=nqvj=nqvj=nqv很重要!
电流的连续方程(*)
(实际应用时重要)
电荷守恒:流出的电荷(电流场通量)等于面内电量的减少。
∯Sj→⋅dS→=−dqdt=−ddt∭ρdV\oiint\limits_S\overrightarrow{j}\cdot\,\mathrm d\overrightarrow{S}=-\frac{\mathrm dq}{\mathrm dt}=-\frac{\mathrm d}{\mathrm dt}\iiint\rho\,\mathrm dV S∬j⋅dS=−dtdq=−dtd∭ρdV
微分形式为
∭V(∇⋅j→)dV=−∭V∂∂tρdV\iiint\limits_V(\nabla\cdot \overrightarrow{j})\,\mathrm dV=-\iiint\limits_V\frac{\partial}{\partial t}\rho \,\mathrm dV V∭(∇⋅j)dV=−V∭∂t∂ρdV
从而得
∇⋅j→=−∂ρ∂t\nabla\cdot\overrightarrow{j}=-\frac{\partial \rho}{\partial t} ∇⋅j=−∂t∂ρ
即:任何一点电流密度的散度等于该点电荷体密度的减少。
稳恒电流
虽然不是静止,但仍然满足恒定条件。
∯j→dS→=0dqdt=0∇⋅j→=0,∂ρ∂t=0\oiint\limits\overrightarrow{j}\,\mathrm d\overrightarrow{S}=0\\ \frac{\mathrm dq}{\mathrm dt}=0\\ \nabla\cdot\overrightarrow{j}=0,\frac{\partial \rho}{\partial t}=0 ∬jdS=0dtdq=0∇⋅j=0,∂t∂ρ=0
Ohm定律
物质中存在电流时,一般也伴有(稳恒)电场
稳恒电场可以利用基本的静电场理论进行讨论,例如环路定理。(这是KVL的基础)
以下要谈到的Ohm定律首先就是解决电流和场强关系的一个好方法。
Ohm定律积分形式(高中)
基本概念:欧姆定律、电阻、电导
仅适用于金属和电解液。但由于这两类导体使用范围极广,所以Ohm定律仍然具有普适性
但可以推广出
Ohm定律的微分形式j=σEj=\sigma Ej=σE
- 物理意义:电荷与电场关系
- 欧姆定律的微观解释:平均碰撞间隔时间之间的加速平均结果由电场强度决定,这个解释也符合温度特性。
关于电阻率和电导率
一般情况下是一个标量。
但也要注意导体的非理想导电性能:分布的不均匀性(台体导体难解)、欧姆线性的电压范围条件性、温度的影响等
电路与直流电
电源与电动势
- 能量转化为电势能(非静电力做功)
- 电动势:内部负极移到正极
直流电路的解法
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- 应用定律讨论电阻端电压和电流
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