偏微分方程的引入及概述
文章目录
- 偏微分方程的引入及概述
- 基本概念
- 偏微分方程(PDE)的分类
- Laplace(拉普拉斯)算子
- 常见PDE
- 二阶线性方程的一般形式
- 波动方程
- 热传导方程
- Laplace方程
- 极小曲面方程
- 浅水波方程
- Hamilton-Jacobi方程
- Cauchy-Riemann方程
- 叠加定理的实例
偏微分方程的引入及概述
基本概念
定义
:
关于未知函数u(x1,x2,...,xn)u(x_1,x_2,...,x_n)u(x1,x2,...,xn)的偏微分方程是形如
F(x,u,Du,ux1x1,ux1x2,...,uxnxn,...)=0(1)F(x,u,Du,u_{x_1x_1},u_{x_1x_2},...,u_{x_nx_n},...)=0 \tag 1 F(x,u,Du,ux1x1,ux1x2,...,uxnxn,...)=0(1)
的关系式,其中
x=(x1,x2,...,xn)x=(x_1,x_2,...,x_n) x=(x1,x2,...,xn)
一阶偏导DuDuDu为:
Du=(ux1,ux2,...,uxn)Du=(u_{x_1},u_{x_2},...,u_{x_n}) Du=(ux1,ux2,...,uxn)
FFF是关于自变量
xxx和未知函数
uuu及uuu的有限多个偏导数的已知函数。FFF可以不显含未知函数uuu及其自变量xxx,但必须含有未知函数的偏导数。
古典解
:
如果有一个函数(在方程组的情形是一组函数)在其自变量x=(x1,x2,...,xn)x=(x_1,x_2,...,x_n)x=(x1,x2,...,xn)的某变化范围内连续,并具有方程(方程组)出现的一切连续偏微商,将它代入方程(方程组)后使其成为恒等式。
无特别说明的情况下,自变量ttt表示时间,(x1,x2,...,xn)(x_1,x_2,...,x_n)(x1,x2,...,xn)表示nnn维空间自变量。
偏微分方程(PDE)的分类
阶数
:
一个偏微分方程或方程组的阶数是其中最高阶微商的阶数。
线性
:
偏微分方程或方程组如果它关于未知函数及其所有微商都是线性的,则称为线性的。
非线性
:
偏微分方程或方程组如果它对于未知函数及其所有微商,存在一个是非线性的,则该方程或方程组称为非线性的。
形象解释
:
“非线性”就是“量”的次数不等于1,或者“量”参与了其它运算的情形,比如指数函数就不是关于自变量的线性函数。
名称 | 判断条件 |
---|---|
半线性PDE | 最高阶导数是线性的,并且其系数只依赖于自变量或取常数 |
拟线性PDE | 最高阶导数是线性的,并且其系数依赖于未知函数或者未知函数的低阶导数 |
全非线性PDE | 最高阶导数是非线性的 |
Laplace(拉普拉斯)算子
Δ=∂2∂x12+...+∂2∂xn2\Delta=\frac{\partial^2}{\partial x_1^2}+...+\frac{\partial^2}{\partial x_n^2} Δ=∂x12∂2+...+∂xn2∂2
这个算子在刚性运动下保持不变,即在坐标的平移和旋转变换下不变。
常见PDE
二阶线性方程的一般形式
Lu≡∑i,j=1naij(x)uxixj+∑i=1nbi(x)uxi+c(x)u=f(x)(2)Lu \equiv \sum_{i,j=1}^{n} a^{ij}(x)u_{x_ix_j} + \sum_{i=1}^{n} b^i(x) u_{x_i} + c(x) u = f(x) \tag 2 Lu≡i,j=1∑naij(x)uxixj+i=1∑nbi(x)uxi+c(x)u=f(x)(2)
其中,aij=aji,i,j=1,2,...,na^{ij}=a^{ji},i,j=1,2,...,naij=aji,i,j=1,2,...,n,且至少有一个aij≠0a^{ij} \not=0aij=0。
波动方程
关于函数u=u(x1,x2,...,xn,t)u=u(x_1,x_2,...,x_n,t)u=u(x1,x2,...,xn,t)的nnn维波动方程是
utt=a2Δu(3)u_{tt}=a^2\Delta u \tag 3 utt=a2Δu(3)
其中,a>0a>0a>0是常数。
热传导方程
当一个导热体的密度和比热都是常数时,其温度分布u(x,t)u(x,t)u(x,t)满足热传导方程:
ut=kΔu(4)u_t=k\Delta u \tag 4 ut=kΔu(4)
其中,k>0k>0k>0是常数。
Laplace方程
关于函数u(x1,x2,...,xn)u(x_1,x_2,...,x_n)u(x1,x2,...,xn)的nnn维Laplace方程是:
Δu=ux1x1+ux2x2+...+uxnxn=0(5)\Delta u=u_{x_1x_1}+u_{x_2x_2}+...+u_{x_nx_n}=0 \tag 5 Δu=ux1x1+ux2x2+...+uxnxn=0(5)
它的解称为调和函数或势函数。
极小曲面方程
我们称通过给定周线而具有最小面积的曲面为极小曲面,它满足二阶拟线性方程:
(1+uy2)uxx−2uxuyuxy+(1+ux2)uyy=0(6)(1+u_y^2)u_{xx}-2u_xu_yu_{xy}+(1+u_x^2)u_{yy}=0 \tag 6 (1+uy2)uxx−2uxuyuxy+(1+ux2)uyy=0(6)
浅水波方程
三阶半线性方程的一个例子是KdVKdVKdV方程:
ut+cuux+uxxx=0(7)u_t+cuu_x+u_{xxx}=0 \tag 7 ut+cuux+uxxx=0(7)
Hamilton-Jacobi方程
全非线性一阶方程:
ut+H(Du,x)=0(8)u_t+H(Du,x)=0 \tag 8 ut+H(Du,x)=0(8)
其中,xxx是nnn元空间自变量,Du=(ux1,ux2,...,uxn)Du=(u_{x_1},u_{x_2},...,u_{x_n})Du=(ux1,ux2,...,uxn),H(ξ,x)H(\xi,x)H(ξ,x)是其自变量的非线性函数。
Cauchy-Riemann方程
ux=vyuy=−vx(9)u_x = v_y \\ u_y = - v_x \tag 9 ux=vyuy=−vx(9)
叠加定理的实例
例
:求PoissonPoissonPoisson方程:
Δu=x2+3xy+y2(10)\Delta u=x^2+3xy+y^2 \tag {10} Δu=x2+3xy+y2(10)
的通解。
解
:
(1)先求出方程的一个特解u1(x,y)u_1(x,y)u1(x,y),使满足:
Δu1=x2+3xy+y2\Delta u_1 = x^2+3xy+y^2 Δu1=x2+3xy+y2
由于方程是一个二元二次齐次多项式,可设u1u_1u1具有形式:
u1=ax4+bx3y+cy4u_1=ax^4+bx^3y+cy^4 u1=ax4+bx3y+cy4
其中,a,b,ca,b,ca,b,c是待定常数。把它代入方程,得:
Δu1=12ax2+6bxy+12cy2=x2+3xy+y2\Delta u_1 = 12ax^2+6bxy+12cy^2=x^2+3xy+y^2 Δu1=12ax2+6bxy+12cy2=x2+3xy+y2
比较两边的系数,得:
a=112,b=12,c=112a=\frac{1}{12},b=\frac{1}{2},c=\frac{1}{12} a=121,b=21,c=121
于是:
u1=112(x4+6x3y+y4)u_1=\frac{1}{12}(x^4+6x^3y+y^4) u1=121(x4+6x3y+y4)
(2)求函数v(x,y)v(x,y)v(x,y),使满足Δv=0\Delta v =0Δv=0.
作变换ξ=x,η=iy\xi=x,\eta=iyξ=x,η=iy。得:
vξξ−vηη=0v_{\xi \xi}-v_{\eta \eta}=0 vξξ−vηη=0
再作变换s=ξ+η,t=ξ−ηs=\xi+\eta,t=\xi-\etas=ξ+η,t=ξ−η,方程进而化为:
vst=0v_{st}=0 vst=0
解得:
v=f(s)+g(t)=f(ξ+η)+g(ξ−η)=f(x+iy)+g(x−iy),v=f(s)+g(t) \\ =f(\xi+\eta)+g(\xi-\eta) \\ =f(x+iy)+g(x-iy), v=f(s)+g(t)=f(ξ+η)+g(ξ−η)=f(x+iy)+g(x−iy),
其中,f,gf,gf,g是任意的二次连续可微函数。
(3)根据叠加原理,Poisson方程的通解是:
u(x,y)=v+u1=f(x+iy)+g(x−iy)+112(x4+6x3y+y4)u(x,y)=v+u_1 \\ =f(x+iy)+g(x-iy)+\frac{1}{12}(x^4+6x^3y+y^4) u(x,y)=v+u1=f(x+iy)+g(x−iy)+121(x4+6x3y+y4)
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