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1、量子计算 序言序言 量子力学基础量子力学基础 量子计算量子计算 v 量子力学对已知世界的描述是精确和完整量子力学对已知世界的描述是精确和完整 的，也是理解量子计算与量子信息的基础的，也是理解量子计算与量子信息的基础。 光子光子偏振实验偏振实验 狄拉克表示法狄拉克表示法 线性算子线性算子线性线性 量子力学基础量子力学基础 1-11-1光子的光子的偏振偏振 q 基本实验原理基本实验原理 光子是我们可以直接观测到的唯一的微观粒子。下 面我们将通过解释光子及其偏振的简单实验说明量子力 学的某些原理。试验所需的装置有：一个强光源，投影 屏和偏振片。偏振片起“过滤”作用，即水平偏振片通 过的是偏振方向是水。

2、平方向的光子，而滤掉了那些非水 平偏振方向的光子；垂直偏振片滤掉了那些非垂直偏振 方向的光子。如果把垂直偏振片插入到水平偏振片和投 影屏之间，可见到垂直偏振片的出射光的光强为零。假 设入射光的偏振方向是随机的。 1-1-1偏振实验偏振实验 光子是我们可以直接观测到的唯一的微观粒子。下面我们将通过 解释光子及其偏振的简单实验说明量子力学的某些原理。试验所 需的装置有：一个强光源，如一台激光光源，三个偏振片A、B和 C，其偏振方向分别是水平45和垂直。 如图1所示，将一束光照射到投影屏上，假设入射光的偏振方向是 随机的。首先在光源和投影屏之间插入水平偏振片，可以看到透 过A后的出射光光强只有其入射。

3、光光强的一半，而且射出的光子 现在都变成了水平偏振。 图1 实验 1 实验可见偏振片A过滤掉了那些非水平偏振方向的光子，通 过的是偏振方向是水平方向的光子。由于偏振片A的入射光的偏 振方向是随机的，所以入射光中偏振方向是水平方向的光子数目 极少，如果偏振片A起过滤作用，则出射光的光强应该非常 弱，实际上不会是入射光的光强的一半。 现将垂直偏振片C插入到偏振片A和投影屏之间，如图2所示，可 见到垂直偏振片C的出射光的光强为零。“过滤”可以解释这一 现象，因为没有偏振方向为水平方向的光子能够通过偏振方向为 垂直的偏振片。 图2 实验 2 最后，我们在A和C间插入偏振方向为45的偏振片B，如图3所示。

4、，可 看到投影屏上的一些微弱的光，它的光强正好是光源光强的1/8。 图3 实验 3 2.1.2 实验解释实验解释 如果我们使用两个基向量 |和|分别表示垂直偏振方向和水平 偏振方向，那么任意一个随机的偏振方向都可以用这两个基向量 的线性组合形式表示： a | + b | (1.1) 其中，a和b表示复数，而且 + =1。在量子力学中，两个基向量 |和|被称作本征态。 我们感兴趣的是光子的偏振方向，所以可以把一个光子的偏振状 态表示为上述形式。实际上，任意两个相互正交的非零单位向量 都可以作为状态空间的基。 对量子状态的测量要求把该状态分别投影到其对应的正交基上， 如图4所示。 对量子状态的测量。

5、要求把该状态分别投影到其对应的正交基上， 如图4所示。 图4 投影在基上的量子态的测量 对该状态进行测量的时候，观测到状态|的概率为 ，而观测到状 态|的概率为 。由于测测量在相互正交的基上进行的，所以若 不特别说明的话，所有的基均指的是正交的。 另外，对量子态的测量还将使被测量的量子态改变为测量结果所 表示的态。也就是说，如果我们对量子态 | = a | + b |进行 测量所得的结果是|，那么量子态|就变成了 |，如果再用相 同的基进行测量，测量结果一定还是态|。由此可见，除非被测 量的量子态是被测力学量的一个本征态，否则任何测量都会改变 量子态，而且不能由改变后的量子态推知原来的量子态。。

6、 现在我们用上述量子力学原理解释前面的偏振试验。插入偏振片 可以看成是对光子的量子态进行一次测量。在测量的两个正交基 中，一个与偏振片的偏振方向相同，而另一个与偏振片的偏振方 向垂直。该测量将改变光子的偏振方向。只有那些测量后的偏振 方向与偏振片的偏振方向一致的光子才能通过偏振片，而其它光 子被偏振片反射回去了。例如，偏振片A用基|来测量光子的量 子态，那么有的光子的量子态在测量后变成了|，有的光子的 量子态在测量后变成了|，只有偏振方向为|的光子才能通过 偏振片A，而所有偏振方向为|的光子则全被反射回去了。 假设光源产生的光子的偏振方向是随机的，各种偏振方向的光子 出现的概率相同，那么这些光。

7、子的量子态经过偏振片A后，光子 状态被偏振片A、B和C改变的概率为50。所以，偏振方向变为 水平方向的光子占所有光子的50，这些光子的量子态为|， 它们通过偏振片A。而偏振片C用基|来对量子态为|的光子进 行测量，光子状态改变的概率为0，其量子态仍然保持|。所以 没有任何光子通过偏振片C，从而偏振片C的出射光强为0。 在A和C间插入偏振片B时，由于偏振片B的正交基可以表示为： (| + | ), (| | ) (1.2) 我们把它们写为：| ,| 。量子态为| 的光子将通过偏振 片B。因此，通过偏振片A后量子态为| 的光子被偏振片B测量， 光子状态改变的概率为50，其中有50的光子状态变成| 。

8、， 也就是说通过偏振片A的光子中有50可以通过偏振片B。同样， 通过偏振片B的光子被偏振片C测量后，其中有50的光子状态变 成 |。所以，能够通过偏振片A、B和C，最终到达投影屏的光 子数量是光源产生的光子数量的1/8。因此投影屏的光强是光源的 1/8。 从这个实验中我们可以看到，量子态可以是本征态，也可以是叠 加态。若将通过偏振片看作测量，你就会发现，量子态经过测量 会发生状态塌缩，由最初的状态塌缩到测量给出的状态上。 2 1 2 1 q态的叠加态的叠加 如果我们使用两个基向量|和|分别表示垂直 偏振方向和水平偏振方向，那么任意一个随机的偏振 方向(任意一个态) 都可以用这两个基向量的线性组。

9、合 形式表示： a | + b | (2.1) 其中，a和b表示复数，而且 |a| + |b| =1。在量子力学 中，两个基向量 | 和 | 被称作本征态。 我们感兴趣的是光子的偏振方向, 所以可以把一个 光子的偏振状态表示为上述形式。实际上，任意两个 相互正交的非零单位向量都可以作为状态空间的基。 22 基态测量基态测量 对量子状态的测量要求把该状态分别投影到其对 应的正交基(本征态)上，如图1所示。 图 1 投影在基上的量子态的测量 对该状态进行测量的时候，观测到状态|的概率 为|a| ，而观测到状态|的概率为|b| 。 22 由于测量在相互正交的基上进行的，所以若不特 别说明的话，所有的。

10、基均指的是正交的。 另外，对量子态的测量还将使被测量的量子态改 变为测量结果所表示的态。也就是说，如果我们对量 子态 | = a | + b |进行测量所得的结果是|， 那么量子态|就变成了 |，如果再用相同的基进 行测量，测量结果一定还是态|。 从这个实验中我们可以看到，量子态可以是本征 态，也可以是叠加态。若将通过偏振片看作测量，你 就会发现，量子态经过测量会发生状态塌缩，由最初 的状态塌缩到测量给出的状态上。 1-2 状态空间和状态空间和狄拉克表示法狄拉克表示法 一个量子系统的状态空间由各种粒子的位置、 动量、偏振、自旋等组成，并且随时间的演化过程 遵循 Schrdinger 方程，而它。

11、的状态空间可以用波 函数的Hilbert空间来描述。对于量子计算，我们不 必考虑这些波函数的细节。只需涉及有限的量子系 统和考虑由抽象波函数如|张成的，具有内积的 有限维复向量空间。 量子力学系统由Hilbert空间的向量表示，表示 量子态的向量称为状态向量。 1-2-1 狄拉克符号狄拉克符号 一般量子状态空间和作用在其上的变换可以使 用向量、矩阵来描述，而物理学家狄拉克提出了一 套更为简洁的符号 (bra/ket) 表示状态向量。使用 称为右矢(ket)的符号| x表示量子态，使用称为左 矢(bra)的符号共轭转置。 例如， 一个二维复向量空间的正交基可以表 示为|0,|1。任意向量 都可以。

12、表示为|0 和|1的线性组合a|0 + b|1。 T T T ba ),( T 1-2-2 内积和外积表示内积和外积表示 两个向量 |x 和 |y 的内积记为 。例如，对于 基|0,|1有 =1，=0。 两个向量 |x 和|y 的外积记为 |x ,|1 ，由于 | 0 = | 0 | 0 = 因此，|0对转换为|0，对而将 |0转换 的变换。 0 0 T )0 , 0( 例子例子 0 1 如果令|0 = ，|1 = ，那么有 0 | = (1,0), 和| 1的变换。 T )0,1( T )1 ,0( 0 0 0 1 1-3 1-3 线性算子线性算子 算子是向量空间的一个重要概念。 在量子力学。

13、中出现的算子大多为线性算子。 一些重要算子的概念 定义1 设V 为向量空间，A 为函数，A：VV。A称为V上的的线性算 子当且仅当下式成立 在复向量空间中，一个线性算子A 可被写为如下nn的矩阵 A | 注：线性算子一般满足可加性和连续性，只满足前者为加法算子。 |)(|)(|)|(AAAAAA ji ij jia , | 其它算子定义 * )( T AA AA IAAAA | 定义2 算子 称为A 的伴随算子。 定义3 如果算子A 满足 ，则A 称为厄米(Hermitian)算子。 定义4 如果算子A 满足 ，则A 称为酉算子。 将一个酉算子作用于一个向量空间的全部向量，对其中任意向 量 ，。

14、得到一个新向量 ，这一操作称为向量的酉变换。酉变换 不改变向量的模，也不改变两向量的内积，因此不改变其正交关系。 定义5 投影算子(projector) 在空间中取一组标准正交基 ，投影算子 ，作用到 上得到 ，这是基 乘以向量 在 上的分量 ，实际上这是 在 上的投影。 称为投向 子空间的 投影算子 。 | i|iiP i | | i P| ii i | i | | i| i | i P i | 1-4 Schrdinger方程方程 封闭量子系统的演化由Schrdinger方程描述。该方程是量子系统 状态演化的基本规律，也是量子计算所遵循的基本规律。当量子 系统没有测量的时候，系统遵循这基本。

15、规律进行持续的。 (1.3) 其中Plank常数 ，实际应用中取 。H 是Hamiltonian算子，该算子 与特定的物理系统的结构有关，也就是说它的具体的形式(或近似 形式)由描述这系统的物理原理确定。 如果我们已知这系统在时间 t = 0 某一初态 ，我们可以定义一个 算子 U(t)，使得 (1.4) 于是得到算子方程 (1.5) 方程的解为 (1.6) |H t i 00 | )(| )(tU t itHU| )0(U )()(tU t itHU 0 )( ! 1 )( n nnniHt Hti n etU 量子计算机基本信息表示量子计算机基本信息表示 量子门量子门 量子并行性量子并行性。

16、 量子计算量子计算 2-1 量子计算机基本信息表示量子计算机基本信息表示 如果我们把数据送入计算机处理，就必须把数据表示 成计算机能够识别的形式。在经典的计算机中，信息 单元用二进制的1个位来表示，它不是处于0态就 是处于1态。在二进制量子计算机中，信息单位称 为量子位(Qubit)，它除了处于0态或 1态外， 还可处于叠加态。这是两者重要区别之一。 n个量子位的有序集合称为n位量子寄存器。它的态是n 个量子位态的张量积(即直积)。 2-1-1 2-1-1 量子位量子位 一个量子位是定义在二维复向量空间的一个单位向量。该空间 由一对特定的标准正交基 | 0， | 1 张成。这两个基可以分别对 。

17、应光子的偏振方向 |和|，或偏振方向| 和 | ，也可对应电 子的自旋向上(spin-up)和自旋向下(spin-down)状态。 取基态(本征态) | 0 和 | 1 对应经典的位 0 和 1 进行编码。量 子位可以处在| 0 和 | 1的叠加态 a|0 + b|1。读取包含在量子位 的信息只有通过测量得到。 当测量一个量子位(都对应的基 )时，量子位的叠加态就会变成 它的一个本征态。因此测量的结果一定是此次测量相应的两个基中 的一个 。 测量会改变量子位的状态，因此不能用不同的基测量同一态。 在量子计算机系统中，表示计算机状态的寄存器称为量子寄 存器。它不同与经典计算机的寄存器。首先所有的。

18、计算数据全部 保存在量子寄存器中，执行计算的时候，量子变换作用在这个量 子寄存器上，完成的结果仍然保存在这个量子寄存器中。 经典存储器(n位)和量子寄存器，若它们能表示2 个状态， 但在某一时刻，前者只能保存2 态中的一个，后者却能保存这2 个状态。 如果量子寄存器中保存 2 个状态，并且是一个叠加态。在没 有对它进行测量时，它以不同的概率处于这些基本状态中，但是 一旦对量子寄存器进行测量，它的状态就会发生塌缩，变成了这 2 个状态中的一个。 注： n个量子位(量子比特)的有序集合称为量子寄存器。它的 态是n个量子位的张量积(直积)。 n n n nn 量子寄存器 2-2 2-2 量子门量子门。

19、 到目前为止，我们看到的仅仅是在测量时状态才会改 变的静态量子系统。而一个量子系统的动态特性在其未被 测量前要满足 Schrdinger 方程，动态过程必须保证正交 的方法从一个状态转换到另一状态，在复向量空间上保持 正交的线性变换是酉变换。 在复向量空间上的任何线性变换都可以用一个矩阵来 描述。设 是矩阵M的共轭转置矩阵，若 ，则 M 是一个酉变换。一个量子态空间上的任何酉变换都是合 法的量子变换，反之亦然。酉变换的一个重要特点就是这 些变换都是可逆的，因此量子变换也必须是可逆的。 * M IMM * 2-3 2-3 量子并行性量子并行性 量子并行性(quantum parallelism)概念 量子并行性是许多量子算法的一个基本特征，简言之，量子 并行性使量子计算机可以同时计算函数 f(x) 在许多不同的 x 处的 值。 我们已知 是一个线性变换。如果将 作用于某个叠加态， 它将会同时作用于该叠加态的所有基向量，并且把对所有基向量 的作用结果进行叠加，产生一个新的叠加态。由此可见，用此方 法计算函数 f(x)，只需应用一次 就可同时计算出 x 取 n 个不 同值时的结果。这种效果称之为量子并行性。 量子算法的强大能力来源于量子并行性。 f U f U f U 谢谢！。